[zì bàn suàn zǐ]
self-adjoint operator
...和点集拓扑：傅立叶变换，酉空间，规范正交组， 有界线性算子 （ bounded linear operator ）,自伴算子（self-adjoint operator）,正常算子（normal operator）,酉算子（unitary operator），
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positive definite operator
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Hermitian operators
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self-- adjoint operator
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non-self adjoint operator
nonselfadjoint operator
non-self-adjoint operators
non-self-adjoint operator
essentially self adjoint operator
essentially self-adjoint operator
self-adjoint operator
self-adjoint operator algebra
anti-adjoint operator
j self-adjoint operator
j-self-adjoint operator
j — self-adjoint operator
J-selfadjoint operator
unitarily equivalent self-adjoint operator
G-selfadjoint
Non-selfadjoint unbonnded operators
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self-adjoint operator
- 引用次数：13
参考来源 - 常型Dirac算子的特征值问题
selfadjoint operator
- 引用次数：10
Non-selfadjoint operator algebra is closely related to other mathematics branches, so it quickly becomes an important branche of operator algebras.
非自伴算子代数与其它数学分支有着各种紧密的联系,因此很快成为算子代数的一个重要分支。
参考来源 -
&2,447,543篇论文数据，部分数据来源于
类似与标型谱算子，U-标算子是否拟仿射相似于自伴算子是一“公开问题”。
Whether a U-scalar operator is a quasi-affine transform of a self-adjoint operator, similar to a spectral operator of scalar type, is an open question.
作为应用，获得自伴算子空间和对称算子空间上的约当环同构的具体刻画。
Application to characterizing the Jordan ring automorphisms on the space of self-adjoint operators and the space symmetric operators are also presented.
本文研究一类自伴算子的积分形式，利用这种形式证明这类自伴算子的谱集是离散的，然后推出几个性质。
This paper discusses the integral representation of a class of self-adjoint operators. By applying such representation, it is proved that the spectrums of such operators are discrete.
在数学里作用于一个有限维的内积空间一个自伴算子(self-adjoint operator)等于自己的伴随算子等价地说表达自伴算子的矩阵是埃尔米特矩阵埃尔米特矩阵等于自己的共轭转置根据有限维的谱定理必定存在着一个正交归一基可以表达自伴算子为一个实值的对角矩阵 在量子力学里自伴算子又称为自伴算符或厄米算符(Hermitian operator)是一种等于自己的厄米共轭的算符
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在里，作用于一个有限维的酉空间，一个自伴算子（self-adjoint operator）等于自己的伴随算子；等价地说，在一组单位酉正交基下，表达自伴算子的是埃尔米特矩阵。埃尔米特矩阵等于自己的共轭转置。根据有限维的谱定理，必定存在着一个，可以表达自伴算子为一个的。
在里，自伴算子，又称为自伴算符，或厄米算符（Hermitian operator），是一种等于自己的的。给予算符和其，假设
，则称为厄米算符。厄米算符的可以表示量子力学中的物理量。
由于每一种经过测量而得到的物理量都是实值的。所以，可观察量的期望值是实值的：
对于任意量子态，这关系都成立；
根据的定义，假设是的伴随算符，则。因此，
这正是的定义。所以，表示可观察量的算符，都是厄米算符。
，像，，，和，都是用作用于的自伴算符来代表。是一个很重要的自伴算符，表达为
其中，是粒子的，是约化普朗克常数，是，是。
哈密顿算符所代表的是粒子的总，一个。
动量是一个可观察量，动量算符应该也是厄米算符：选择位置空间，量子态的波函数为，
对于任意量子态，。所以，动量算符确实是一个厄米算符。
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hermitian operator&:&埃尔米特算 ...
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hermitian operator的用法和样例：
The procedure described above applies to the eigenvalues and eigenfunctions of any Hermitian operator.
用上述运算方法也能求出任一厄密算符的本征值和本征函数。
Many texts define a Hermitian operator as the following equation that satisfies for all well-behaved functions f and g.
许多教科书将厄米算符定义为对所有的品优函数f和g满足下式的算符。
LAI Y Z, LIANG J Q, M U LLER-KIRSTEN H J W,et al. Time-dependent quantum systems and the invariant Hermitian operator [J]. Phys Rev, 1.
The possible results of a measurement are the eigenvalues of the operator - which explains the choice of Hermitian operators, for which all the eigenvalues are real.
可能的测量结果是操作者的特征值-它解释了厄密共轭操作者的选择，对于操作者而言所有的特征值是真实的。
Compact positive Hermitian operator
紧的正Hermitian算子
hermitian operator的海词问答与网友补充：
hermitian operator的相关资料：
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一楼喂熊不给看
一楼怎么能喂熊？要喂囧富帅
在数学里，作用于一个有限维的内积空间，一个自伴算子(self-adjoint operator)等于自己的伴随算子；等价地说，表达自伴算子的矩阵是埃尔米特矩阵。埃尔米特矩阵等于自己的共轭转置。根据有限维的谱定理，必定存在着一个正交归一基，可以表达自伴算子为一个实值的对角矩阵。在量子力学里，自伴算子，又称为自伴算符，或厄米算符(Hermitian operator)，是一种等于自己的厄米共轭的算符。
3l一个字都没看懂...给gfslz跪了
你啥时候找到你的埃尔米特矩阵？
不明觉厉。。。。。lz赤裸裸的gfs
一个字都没看懂
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为兴趣而生，贴吧更懂你。或矩阵的转置的意义是什么?
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从计算机图形学的角度说一下~矩阵其实是用来描述或者说是记录物体所有点在一个线性空间里的坐标的！！！当然也可以描述对别的对象进行旋转缩放平移的程度！！在做图像处理或输出时，如果要对一个物体(2维或3维或n维，取决于这个物体所在的线性空间)进行旋转平移缩放等的操作，就要对描述这个物体(有无数个点组成，每个点都有它在矩阵里对应的行向量)的所有矩阵进行运算啦！！！所以矩阵那些奇形怪状的加法，数乘，相乘，转置，方阵对应的行列式的运算定律不是无理取闹的⊙▽⊙同型矩阵的加法对应着缩放，不过可能是不等比例的，叫做变形更合理~数乘不用说啦，就是等比例缩放。至于俩矩阵相乘，哈哈哈在表示物体原位置的矩阵的基础上左乘一个矩阵就可以旋转啦至于题主说的转置←_←不知道题主有没强奸过Photoshop←_←当你要对一张黄图进行旋转或缩放或镜像。。。。。或。。。关于某个点对称时，Ctrl+T就好了，对，就是T，刚开始还纳闷为毛用和文字工具易混淆的快捷键 〒_〒 被线代强奸过就懂了
然后有木有发现转置的角标就是T？没错，这是我意淫出来的解释(*?︶?*)所以矩阵的转置在二维空间里就相当于得到关于某个点对称的图像，有点像A4纸上写着矩阵的数表，摁着它的右上角，揭着它的左下角沿对角线往上掀啦至于三维空间，矩阵的转置同样是关于某个点的对称，想象一下一个正方体关于某个点对称的情形，这是一种特殊的旋转，左乘一个矩阵也可以殊途同归达到转置的效果把线性代数放到一个具体的应用领域里看就好理解多了，比如计算机图形学，波在空间中分解（好像用到啥傅里叶炒鸡展开，非专业人士，民科一枚）之类之类啦，正在意淫是否有星球存在足球射门黄金开挂公式啥的⊙▽⊙
好多数据放在 excel 里转置一下，拉公式的时候会方便很多。
V和W都是有限维的，有一个V到W的线性映射T就有一个相应的T*把W*映回V*。V和W各选一组基，T就能表示成矩阵的形式，V*和W*选相应的对偶基，那T*也能表示成矩阵的形式，两个矩阵是相互转置的. T ij=wi*T(vj)=T*(wi*)vj=vj**T*(wi*)=T*ji 如果是实数域上的向量空间，有欧氏内积(,)，T*就成了W到V的映射T',V和W都选标准正交基，T和T'对应的两个矩阵就是互为转置的关系，如果是复数域上的内积,那就是共轭转置。 Tij=(wi,T(vj))=(T'(wi)，vj)=(vj,T'(wi))=T'ji 龚昇《线性代数五讲》roman 《Advanced Linear Algebra》里面都有。
如果把矩阵看成线性映射在某个基上的表示，那么转置就是把矢量空间间的线性映射变成其对偶空间间的线性映射
就像有了正数就会有负数一样，最先的设定是为了方便计算。引入一个新的概念，一种新的形式，必定会有新的理论产生。比如正定矩阵产生。
按照矩阵的乘法规则，非方阵不转置没法自己乘以自己
其实，数学的本质是抽象，所谓的意义都是把数学应用到某个具体的领域中才有的。比如说，1+1=2的意义是什么？幼儿园老师会告诉你：左手一个苹果，右手一个苹果，你一共有两个苹果；所以，在计算苹果个数这个事情上，1+1=2的意义就是一个苹果加另一个苹果的结果是两个苹果。但1+1=2的意义就是苹果个数吗？当然不是！也可以是桔子，也可以是两个分子，也可以是两个人....这些所有计算抽象出来就是一个数学式子1+1=2。同样，矩阵转置的意义是什么？矩阵转置就是矩阵转置，正如它数学定义的那样。你如果非得找出点意义来，那么必须把它放到具体的应用领域中去。比如，如果把矩阵看成线性空间的一个线性算子，那么其转置就是线性空间的线性算子，称之为的共轭算子(伴随算子)
就是按照对角线折叠一下……可耻地匿名了～
从空间变换来看，是共轭。从代数运算来看，是转置。
矩阵本身只是个表达，本来都没有意义，给个转置同样，自身没有意义，只有在一定应用环境下才有具体意义。
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