导读：挟电携雷雷电交加雷电大作雷电袭击闪电一晃划破长空，春雷迅雷旱雷风雷阵雷闷雷沉雷焦雷炸雷劈雷疾雷雷霆霹雳雷电闪电电光电火电剑，就像老天要用雷电把大地撕碎，一声春雷春雷滚滚春雷响动春雷催耕雷声隆隆雷声大作雷声动地雷声震天雷声轰鸣雷声阵阵晴天霹雳炸雷轰隆劈雷惊天惊雷动地天雷轰顶雷大雨小闷雷低沉霹雳震天劈雷掩耳雷打火烧夏雷骤雨电闪雷鸣电光闪耀电光闪烁电光四射电光熠熠电光火石电似金箭电似火蛇电似火龙挟电一声春雷
雷声隆隆 雷声大作
天雷轰顶 雷大雨小
雷打火烧 夏雷骤雨
电光四射 电光熠熠
电似火龙 挟电携雷
闪电一晃 划破长空。
下面是一些关于雷的词语，以及优秀语句。 春雷
沉闷 忽然，一道耀眼的闪电划破了天空，带着寒光射向大地。紧接着，几声天崩地裂的雷声打破了大地的寂静，在空中回响。 惊蛰到了，一阵沉闷的雷声，唤起了所有沉睡的动物 雷在低低的云层中间轰响着，震得人耳朵“嗡嗡”地响。 一道闪电划破了整个天空，接着就是一声惊天动地的雷鸣，它似乎要把整个宇宙震碎了似的。 闪电和雷鸣像捣蛋鬼一样惊扰着大地，可是人们却仿佛一点也不害怕，似乎知道雨是下不长的。 一阵雷响，突然道耀眼的电光把夭空和大地照得通亮。 雷声未停，又是一道闪电，天空中又出现了一条白色的带子。 闪电一次接一次，像条条浑身带电的赤练蛇，飞过天空，照亮了像浪潮般汹涌的混沌的云层。 闪电像燃烧着的火焰似的，呼啦呼啦地在远处的天空中不断闪耀。 金色的电光，剑一般的闪电，在惊雷的陪同下光临，在暴雨的浸淋中出现。 闪电撕破昏暗的天，炸雷当头劈下来，仿佛地球爆裂了。 只见天空里窜过一条巨大的金蛇，紧接着，一串沉雷当空炸开～D暴雨傍沱而下。 一道闪电过后，响起一阵雷声，随着雷响，哗哗哗的大雨铺天盖地而来。 就在这个时候，嘎啦啦???伴着一道惊蛇似的蓝绿色的光芒，一声巨雷在头顶震响，就像老天要用雷电把大地撕碎。 闪电呈奇形怪状的树枝形向四面八方伸展，将整个天空切割得支离破碎。 突然，一道电光，划破了那黑色的天幕；好像一把利剑，把天劈成了两半。 突然，西边的天空一道刺眼的闪光划破层层乌云，紧接着轰隆一声巨响．催着无数黄豆大的雨点从天上落下来。 猛然间，一声焦雷当空炸开，黑慢终于化为乌有。挣脱了束缚的暴雨，伴着雷鸣和闪电，从天而降 “刹”地一道蓝白色的闪电透过窗户映在白墙上，它预兆着一个巨大的声响将轰鸣大地。 一片桔黄色的亮光一闪而熄，紧接着，“轰隆”一声，于是楼房颤抖了，大地颤动了，河流翻腾了??? 远方的天空，忽然吐出一片耀眼的惨白的光，接着雷声隐隐传来，越来越近，越来越响，终于轰然一声，大地也随之在微微地战栗着。 一道道闪电刺破漆黑的夜幕，沉闷的雷声如同大炮轰鸣，使人悸恐。 闪电过后，接着便是隆隆的雷声，那雷声好像从头顶滚过，然后重重地一响，炸了开来。好怕人。 电姐姐闪着一道道白光，像挥舞着一把雪白的利剑，雷公公发出隆隆的响声，像在高空击鼓。 突然“轰隆隆”的巨响，只见一道雪亮的闪电划过长空，像一把利剑，把天幕划开了一道口子。
隐隐约约听到远处有雷声响起，不一会儿那声音就听得真切了，
“轰隆，轰隆”地越来越近，黑云也越来越浓，天色越来越暗。忽然，一道闪电划破长空，“轰隆隆D咔嚓”，一个炸雷， “哗D”雨下起来了。 灰暗的天空里忽然亮起一道“火闪”，接着就是那好像要打碎万物似的一声霹雳，过后一切又恢复了宁静的状态，等待着第三道闪电来划破长空，第二声响雷来打破郁闷。闪电一道亮似一道，雷声一次高过一次。 听，“轰隆隆，轰隆隆”，又一批勇士奔向沙场，他们的战车卷着尘土压过来。他们的枪炮怒吼着冲过来。呵，排山倒海的雷！ 那黑色的慢经受不住了，战栗着缩成一团。猛然间，一声焦雷当空炸开，黑慢终于化为乌有、挣脱了束缚的暴雨，伴着雷鸣和闪电，倾天而降。 我盼望已久的春雷终于响了，它带着狂放不羁的神情，肆无忌惮地轰炸着沉睡的大地。它在宣泄着春姑娘的情感，发布着春姑娘即将离去的消息。 是那一声春雷，它在春将逝去时慰藉了我的那颗思春之心；是那一声春雷，它弥补了春的遗憾，使春天成为一个完整的春天。只有第一声春雷响后的春犬才是真正的春天。 “刹”地一道蓝白色的闪电透过窗户映在白墙上，它预兆着一个巨大的声响将轰鸣大地。我连忙捂住耳朵，但剧烈震动的空气使劲地挤过手指的缝隙，钻人耳朵，那可怕而又猛烈的巨响犹如山崩地裂，窗被震得嗦嗦发抖，长时间的余音还回荡在空中。 霎时间，森林里传来让人心惊胆战的吼声，随着这吼声，尘土漫天，树叶乱飞；突然，天一下子便黑乌乌地压下来了。整个天空都是炸雷的响声，震得人耳朵发麻，锯齿形的电光，不时地冲撞天空，击打着山峰 忽然，那黑色的慢整个地扭动着，一阵阵地发出痛苦的声音，终于，它被拦腰斩断了，在那破隙里闪出了一柄金色的长剑。呵，神奇的闪电！然而，那慢竟又渐渐合拢了，跟先前一样，仍用它那笨重的身躯，禁锢着天上的一切连同它们的活力。这黑慢的傲气和专横激怒了闪电。看，东边，西边，闪电飞跃着，呼啸着，带着刺人眼睛的电光，将整个黑慢划得伤痕累累。然而，它残喘着，舔着身上无数的伤口，试图重新排开阵势，与闪电决一死战。 这当儿，天空又撒下了锯齿形的闪电，是锯齿形！直要把这昏黑的天锯成两半。紧接着就是一声惊天动地的雷鸣，仿佛要把整个宇宙震碎了似的。 一堆堆的乌云，像青色的火焰，在无底的大海上燃烧。大海抓住金箭似的闪电，把它们在自己的深渊里熄灭掉。闪电的影子，像一条条的火蛇在大海里蜿蜒浮动，一晃就消失了。 包含总结汇报、IT计算机、人文社科、计划方案、办公文档、旅游景点、经管营销、资格考试以及描写雷电的成语等内容。
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雷电是云层在运动过程中产生的电荷在放电时产生的电火花，既有光也有声。只不过雷电中的光和声比我们生活中见到的电火花强大。&之所以先看到闪电后听到雷声，是因为在空气中，光的传播速快，很快就能到达地面，而声音在空气中的传播速度慢，过一会儿才会传到大地上来。所以就会先听看到闪电后听到雷声了。实际上闪电和雷声是同时出现的。&传到地面的时间相差这么多，是因为光每秒钟要传播3000000千米，而声音在空气中只能1秒钟传播0.34千米。声速只有光速的九十万分之一。&闪电有的长，有的短，有的声大，有的声小。你可以根据声音传到地面的时间大致判断云层到地面的高度。光到地面几乎用不了多少时间，可以认为是0，从看到闪电到听到雷声，间隔多少秒再乘以340米，就是闪电处到你的距离了。&雷声遇到云层或高大的建筑物后要产生反射，所以一个闪电光后雷声一般要持续一段时间才会消失。（祝楼主早日知道答案！）
&回答时间： 22:23:38.0
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打雷时，为什么常常只看见一次闪电，却能听到雷声隆隆不断？
打雷时，为什么常常只看见一次闪电，却能听到雷声隆隆不断？也可以加我QQ:,要注明的，我不会乱加人的~`````````
　　闪电是云与云之间、云与地之间或者云体内各部位之间的强烈放电现象,它只能是一次完成,不能反复放电,所以是一闪而过。而雷电发生时,电火花长度可达几公里,凡有电火花处就有爆炸声,每个发声点,到达人耳的时间有先后,持续一段时间,于是雷声隆隆不绝。　　一道闪电的长度可能只有数百米(最短的为100米)，但最长可达数千米。闪电的温度，从摄氏一万七千度至二万八千度不等，也就是等于太阳表面温度的3~5倍。闪电的极度高热使沿途空气剧烈膨胀。空气移动迅速，因此形成波浪并发出声音。
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那么这道闪电击穿空气时发出的声响传到我们耳中所需的时间就会差几秒、十几秒（声音在空气中的传播速度是340m&#47一道闪电通常有几百米到几千米，雷声在云和云之间还会来回反射，所以当一道闪电过后，我们才会听到雷声;s）。况且
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这是回声现象.雷声在大气中传播时,会在云层之间以及云层和大地之间多次反射,我们听到的是回声.
因为声音经过云层的多次反射就形成了不段的雷声
光速大于声速
声音在地面和云层之间的多次反射造成的
雷声云层间多次折射
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为什么有闪电和雷声？
08-12-01 &
从科学角度讲:云层中的正负电荷发生的中和现象 从文学上讲:天有不测风云 从神学上讲:有人在祈祷和忏悔 从心理学上讲:心情不好表现
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述。 雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。（2）由地面向上的多个连接先导过程。Hill（1977）曾经从Remillard（ 1960）总结出的有关雷的十二条事实中选择了其中 最主要的七个： (1) 云地闪电通常产生最响的雷。 (2) 在超过十英里左右的距离外偶尔才能闻雷。 (3) 用看到闪电与听到第一次雷声之间的时间间隔可以估计闪击距离。 (4) 大气湍流能减小雷的可闻度。 (5) 紧接强烈雷鸣之后，常有倾盆大雨。 (6) 雷声的强度似乎一地不同于另一地。 (7) 当隆隆声持续时，雷的音调变深沉。 众所周知，由于声音在空气中的传播速度约为330m/s，而光的传播速度为3×108m/s,通道发展速度在105m/s以上。因此，利用声音与光到达观测者的时间差可以大致估算距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离。例如，如果到达观测者的声光差为10s，则距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离为330m/s×10s=3.3km。这种方法在野外观测中是经常使用的。 那么，雷是如何形成的呢：普遍接受的雷声成因理论认为，人耳可以听到的雷声起源于闪电通道的初始迅速膨胀引发的高压冲击波，它在远距离上退化成为声波。对回击通道的光谱分析认为，在不到10μs的时间内回击通道温度将达到30000K。由于没有足够的时间使得通道的粒子浓度发生显著改变，因此通道的压力将由于温度的升高而迅速增加。在前5μs内平均的通道压力可以达到10个巴。这样一个通道过压将会导致强烈的冲击波使得通道迅速膨胀。 Abramson等（1947）最先从理论上指出，当气体中发生火花击穿和增温时，则会出现等离子体的突然膨胀，并伴有冲击波。在此基础上，发展了一种解析方法来解这种沿无限窄的线源、瞬时释放能量的理想情况下的流体动力学问题。这种解析方法随后又被Drabkina（1951）推广到在击穿通道中逐渐聚集能量的情况。以后这一理论又被Braginskii（ 1958）进一步推广并应用到闪电的情况。Sakurai（1953）和Lin（ 1954）给出了沿无限窄线源瞬时释放能量的类似的解析解。 完善描述闪电通道的增长要涉及许多因素，例如辐射传输、主回击电流前通道中的初始条件、输人电流的时间分布、通道等离子体中电能向热能的转换、通道的耗损等物理特性以及通道的长度和弯曲情况等几何特性。虽然Troutman（1969），Colgate 和McKee（1969），Hill（1971），Plooster（1971a）以及Few（1969，1981）都曾尝试着论述了更接近闪电通道情况的通道增长问题，但是至今所有的处理方法都只考虑初始能量在圆柱体中对称分布的情况，还没有模拟真实的弯曲闪电通道的尝试。不过，对有限大小的线源，所有的结果都证实了当闪电通道每单位长度中聚集极高的能量时，要产生过压强冲击波。 Few（）提出，雷的功率谱具有球对称的膨胀冲击波特征。假定行为如同“点源”的一小段通道的平均长度等于3/4倍通道的特征半径R0，则R0=（En/πP0）1/2，这里En是每单位长度通道中的能量耗散，P0是环境压力。功率谱极大值的频率fm＝0.63C0（P0/E），这里C0是声速。 虽然对闪电产生的冲击波的传播尚未进行足够的实验，但Holmes et al.(1971a), Dawson et al.(1968)以及Uman et al.(1970)对实验室长火花放电产生的冲击波衰减进行了测量，实验基本上证实了上述Few的冲击波理论。 与产生上述可听见雷声的热通道机制不同，次声可能与闪电使云电荷的分布改变后引起的云内静电场的张弛有关(Few, 1985)。实际上到目前为止，尽管对这两种过程的产生机理有物理模式进行描述，但是这两类机制的直接证据是什么，这两类机制对观测到的雷的压力变化的贡献如何等等，仍然没有解决。 利用雷声对闪电通道的重构 如果不在一条直线上的三个或三个以上的话筒同时记录到了一次雷声的主要特征，则可以利用到达每一个话筒的声光差来确定声源的位置。通常有两种不同的方法。比较准确的方法是线状跟踪法（ray tracing），它可以给出一次雷声事件中的多个声源点，从而可对闪电的放电通道进行重构。这种方法中，话筒之间距离相对较近，一般为几十米。利用声波的主要特征到达每一个话筒的时间差可以确定入射声波的方向，再利用闪电到达话筒阵的声光差对方向射线进行数学回归则可以确定放电源的位置。使用这一方法对闪电放电通道的重构技术可以参看Few and Teer(1974), Nakano（1976）和MacGoman et al.（1981）的文章。 声定位的另一种方法被称为雷测距（thunder ranging），这种方法中三个话筒相距较远，一般在公里量级，测得的位置一般误差较大。按照Few（1981）的理论，声信号到达相距100m以上距离的两个话筒时由于传播路径的不同将变为不相关的，但是一些粗略的特征在相距公里量级的两个话筒上仍然具有相关性。对于炸雷而言，到达一个测站的声光差可以用来确定一个可能源位置的球面。三个话筒得到的三个球面相交的点则是炸雷发生位置。
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雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。
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就是雷公和电母 kiss一下
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因为光不仅比声音跑得快，而且比声音跑得远。一般地说，雷声只能走二三十公里。如果打雷的地方离我们太远。我们就只能看见闪电，听不到雷声了。 -
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就是云层里的正负电荷相撞产生了巨大的响声（雷）和发出耀眼的火花（闪电）
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述。 雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。（2）由地面向上的多个连接先导过程。Hill（1977）曾经从Remillard（ 1960）总结出的有关雷的十二条事实中选择了其中 最主要的七个： (1) 云地闪电通常产生最响的雷。 (2) 在超过十英里左右的距离外偶尔才能闻雷。 (3) 用看到闪电与听到第一次雷声之间的时间间隔可以估计闪击距离。 (4) 大气湍流能减小雷的可闻度。 (5) 紧接强烈雷鸣之后，常有倾盆大雨。 (6) 雷声的强度似乎一地不同于另一地。 (7) 当隆隆声持续时，雷的音调变深沉。 众所周知，由于声音在空气中的传播速度约为330m/s，而光的传播速度为3×108m/s,通道发展速度在105m/s以上。因此，利用声音与光到达观测者的时间差可以大致估算距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离。例如，如果到达观测者的声光差为10s，则距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离为330m/s×10s=3.3km。这种方法在野外观测中是经常使用的。 那么，雷是如何形成的呢：普遍接受的雷声成因理论认为，人耳可以听到的雷声起源于闪电通道的初始迅速膨胀引发的高压冲击波，它在远距离上退化成为声波。对回击通道的光谱分析认为，在不到10μs的时间内回击通道温度将达到30000K。由于没有足够的时间使得通道的粒子浓度发生显著改变，因此通道的压力将由于温度的升高而迅速增加。在前5μs内平均的通道压力可以达到10个巴。这样一个通道过压将会导致强烈的冲击波使得通道迅速膨胀。 Abramson等（1947）最先从理论上指出，当气体中发生火花击穿和增温时，则会出现等离子体的突然膨胀，并伴有冲击波。在此基础上，发展了一种解析方法来解这种沿无限窄的线源、瞬时释放能量的理想情况下的流体动力学问题。这种解析方法随后又被Drabkina（1951）推广到在击穿通道中逐渐聚集能量的情况。以后这一理论又被Braginskii（ 1958）进一步推广并应用到闪电的情况。Sakurai（1953）和Lin（ 1954）给出了沿无限窄线源瞬时释放能量的类似的解析解。 完善描述闪电通道的增长要涉及许多因素，例如辐射传输、主回击电流前通道中的初始条件、输人电流的时间分布、通道等离子体中电能向热能的转换、通道的耗损等物理特性以及通道的长度和弯曲情况等几何特性。虽然Troutman（1969），Colgate 和McKee（1969），Hill（1971），Plooster（1971a）以及Few（1969，1981）都曾尝试着论述了更接近闪电通道情况的通道增长问题，但是至今所有的处理方法都只考虑初始能量在圆柱体中对称分布的情况，还没有模拟真实的弯曲闪电通道的尝试。不过，对有限大小的线源，所有的结果都证实了当闪电通道每单位长度中聚集极高的能量时，要产生过压强冲击波。 Few（）提出，雷的功率谱具有球对称的膨胀冲击波特征。假定行为如同“点源”的一小段通道的平均长度等于3/4倍通道的特征半径R0，则R0=（En/πP0）1/2，这里En是每单位长度通道中的能量耗散，P0是环境压力。功率谱极大值的频率fm＝0.63C0（P0/E），这里C0是声速。 虽然对闪电产生的冲击波的传播尚未进行足够的实验，但Holmes et al.(1971a), Dawson et al.(1968)以及Uman et al.(1970)对实验室长火花放电产生的冲击波衰减进行了测量，实验基本上证实了上述Few的冲击波理论。 与产生上述可听见雷声的热通道机制不同，次声可能与闪电使云电荷的分布改变后引起的云内静电场的张弛有关(Few, 1985)。实际上到目前为止，尽管对这两种过程的产生机理有物理模式进行描述，但是这两类机制的直接证据是什么，这两类机制对观测到的雷的压力变化的贡献如何等等，仍然没有解决。 利用雷声对闪电通道的重构 如果不在一条直线上的三个或三个以上的话筒同时记录到了一次雷声的主要特征，则可以利用到达每一个话筒的声光差来确定声源的位置。通常有两种不同的方法。比较准确的方法是线状跟踪法（ray tracing），它可以给出一次雷声事件中的多个声源点，从而可对闪电的放电通道进行重构。这种方法中，话筒之间距离相对较近，一般为几十米。利用声波的主要特征到达每一个话筒的时间差可以确定入射声波的方向，再利用闪电到达话筒阵的声光差对方向射线进行数学回归则可以确定放电源的位置。使用这一方法对闪电放电通道的重构技术可以参看Few and Teer(1974), Nakano（1976）和MacGoman et al.（1981）的文章。 声定位的另一种方法被称为雷测距（thunder ranging），这种方法中三个话筒相距较远，一般在公里量级，测得的位置一般误差较大。按照Few（1981）的理论，声信号到达相距100m以上距离的两个话筒时由于传播路径的不同将变为不相关的，但是一些粗略的特征在相距公里量级的两个话筒上仍然具有相关性。对于炸雷而言，到达一个测站的声光差可以用来确定一个可能源位置的球面。三个话筒得到的三个球面相交的点则是炸雷发生位置。
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述。 雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。（2）由地面向上的多个连接先导过程。Hill（1977）曾经从Remillard（ 1960）总结出的有关雷的十二条事实中选择了其中 最主要的七个： (1) 云地闪电通常产生最响的雷。 (2) 在超过十英里左右的距离外偶尔才能闻雷。 (3) 用看到闪电与听到第一次雷声之间的时间间隔可以估计闪击距离。 (4) 大气湍流能减小雷的可闻度。 (5) 紧接强烈雷鸣之后，常有倾盆大雨。 (6) 雷声的强度似乎一地不同于另一地。 (7) 当隆隆声持续时，雷的音调变深沉。 众所周知，由于声音在空气中的传播速度约为330m/s，而光的传播速度为3×108m/s,通道发展速度在105m/s以上。因此，利用声音与光到达观测者的时间差可以大致估算距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离。例如，如果到达观测者的声光差为10s，则距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离为330m/s×10s=3.3km。这种方法在野外观测中是经常使用的。 那么，雷是如何形成的呢：普遍接受的雷声成因理论认为，人耳可以听到的雷声起源于闪电通道的初始迅速膨胀引发的高压冲击波，它在远距离上退化成为声波。对回击通道的光谱分析认为，在不到10μs的时间内回击通道温度将达到30000K。由于没有足够的时间使得通道的粒子浓度发生显著改变，因此通道的压力将由于温度的升高而迅速增加。在前5μs内平均的通道压力可以达到10个巴。这样一个通道过压将会导致强烈的冲击波使得通道迅速膨胀。 Abramson等（1947）最先从理论上指出，当气体中发生火花击穿和增温时，则会出现等离子体的突然膨胀，并伴有冲击波。在此基础上，发展了一种解析方法来解这种沿无限窄的线源、瞬时释放能量的理想情况下的流体动力学问题。这种解析方法随后又被Drabkina（1951）推广到在击穿通道中逐渐聚集能量的情况。以后这一理论又被Braginskii（ 1958）进一步推广并应用到闪电的情况。Sakurai（1953）和Lin（ 1954）给出了沿无限窄线源瞬时释放能量的类似的解析解。 完善描述闪电通道的增长要涉及许多因素，例如辐射传输、主回击电流前通道中的初始条件、输人电流的时间分布、通道等离子体中电能向热能的转换、通道的耗损等物理特性以及通道的长度和弯曲情况等几何特性。虽然Troutman（1969），Colgate 和McKee（1969），Hill（1971），Plooster（1971a）以及Few（1969，1981）都曾尝试着论述了更接近闪电通道情况的通道增长问题，但是至今所有的处理方法都只考虑初始能量在圆柱体中对称分布的情况，还没有模拟真实的弯曲闪电通道的尝试。不过，对有限大小的线源，所有的结果都证实了当闪电通道每单位长度中聚集极高的能量时，要产生过压强冲击波。 Few（）提出，雷的功率谱具有球对称的膨胀冲击波特征。假定行为如同“点源”的一小段通道的平均长度等于3/4倍通道的特征半径R0，则R0=（En/πP0）1/2，这里En是每单位长度通道中的能量耗散，P0是环境压力。功率谱极大值的频率fm＝0.63C0（P0/E），这里C0是声速。 虽然对闪电产生的冲击波的传播尚未进行足够的实验，但Holmes et al.(1971a), Dawson et al.(1968)以及Uman et al.(1970)对实验室长火花放电产生的冲击波衰减进行了测量，实验基本上证实了上述Few的冲击波理论。 与产生上述可听见雷声的热通道机制不同，次声可能与闪电使云电荷的分布改变后引起的云内静电场的张弛有关(Few, 1985)。实际上到目前为止，尽管对这两种过程的产生机理有物理模式进行描述，但是这两类机制的直接证据是什么，这两类机制对观测到的雷的压力变化的贡献如何等等，仍然没有解决。 利用雷声对闪电通道的重构 如果不在一条直线上的三个或三个以上的话筒同时记录到了一次雷声的主要特征，则可以利用到达每一个话筒的声光差来确定声源的位置。通常有两种不同的方法。比较准确的方法是线状跟踪法（ray tracing），它可以给出一次雷声事件中的多个声源点，从而可对闪电的放电通道进行重构。这种方法中，话筒之间距离相对较近，一般为几十米。利用声波的主要特征到达每一个话筒的时间差可以确定入射声波的方向，再利用闪电到达话筒阵的声光差对方向射线进行数学回归则可以确定放电源的位置。使用这一方法对闪电放电通道的重构技术可以参看Few and Teer(1974), Nakano（1976）和MacGoman et al.（1981）的文章。 声定位的另一种方法被称为雷测距（thunder ranging），这种方法中三个话筒相距较远，一般在公里量级，测得的位置一般误差较大。按照Few（1981）的理论，声信号到达相距100m以上距离的两个话筒时由于传播路径的不同将变为不相关的，但是一些粗略的特征在相距公里量级的两个话筒上仍然具有相关性。对于炸雷而言，到达一个测站的声光差可以用来确定一个可能源位置的球面。三个话筒得到的三个球面相交的点则是炸雷发生位置。利用这种方法对闪电通道的重构可以参看Uman et al.（1978）的文章。
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述。 雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。（2）由地面向上的多个连接先导过程。Hill（1977）曾经从Remillard（ 1960）总结出的有关雷的十二条事实中选择了其中 最主要的七个： (1) 云地闪电通常产生最响的雷。 (2) 在超过十英里左右的距离外偶尔才能闻雷。 (3) 用看到闪电与听到第一次雷声之间的时间间隔可以估计闪击距离。 (4) 大气湍流能减小雷的可闻度。 (5) 紧接强烈雷鸣之后，常有倾盆大雨。 (6) 雷声的强度似乎一地不同于另一地。 (7) 当隆隆声持续时，雷的音调变深沉。 众所周知，由于声音在空气中的传播速度约为330m/s，而光的传播速度为3×108m/s,通道发展速度在105m/s以上。因此，利用声音与光到达观测者的时间差可以大致估算距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离。例如，如果到达观测者的声光差为10s，则距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离为330m/s×10s=3.3km。这种方法在野外观测中是经常使用的。 那么，雷是如何形成的呢：普遍接受的雷声成因理论认为，人耳可以听到的雷声起源于闪电通道的初始迅速膨胀引发的高压冲击波，它在远距离上退化成为声波。对回击通道的光谱分析认为，在不到10μs的时间内回击通道温度将达到30000K。由于没有足够的时间使得通道的粒子浓度发生显著改变，因此通道的压力将由于温度的升高而迅速增加。在前5μs内平均的通道压力可以达到10个巴。这样一个通道过压将会导致强烈的冲击波使得通道迅速膨胀。 Abramson等（1947）最先从理论上指出，当气体中发生火花击穿和增温时，则会出现等离子体的突然膨胀，并伴有冲击波。在此基础上，发展了一种解析方法来解这种沿无限窄的线源、瞬时释放能量的理想情况下的流体动力学问题。这种解析方法随后又被Drabkina（1951）推广到在击穿通道中逐渐聚集能量的情况。以后这一理论又被Braginskii（ 1958）进一步推广并应用到闪电的情况。Sakurai（1953）和Lin（ 1954）给出了沿无限窄线源瞬时释放能量的类似的解析解。 完善描述闪电通道的增长要涉及许多因素，例如辐射传输、主回击电流前通道中的初始条件、输人电流的时间分布、通道等离子体中电能向热能的转换、通道的耗损等物理特性以及通道的长度和弯曲情况等几何特性。虽然Troutman（1969），Colgate 和McKee（1969），Hill（1971），Plooster（1971a）以及Few（1969，1981）都曾尝试着论述了更接近闪电通道情况的通道增长问题，但是至今所有的处理方法都只考虑初始能量在圆柱体中对称分布的情况，还没有模拟真实的弯曲闪电通道的尝试。不过，对有限大小的线源，所有的结果都证实了当闪电通道每单位长度中聚集极高的能量时，要产生过压强冲击波。 Few（）提出，雷的功率谱具有球对称的膨胀冲击波特征。假定行为如同“点源”的一小段通道的平均长度等于3/4倍通道的特征半径R0，则R0=（En/πP0）1/2，这里En是每单位长度通道中的能量耗散，P0是环境压力。功率谱极大值的频率fm＝0.63C0（P0/E），这里C0是声速。 虽然对闪电产生的冲击波的传播尚未进行足够的实验，但Holmes et al.(1971a), Dawson et al.(1968)以及Uman et al.(1970)对实验室长火花放电产生的冲击波衰减进行了测量，实验基本上证实了上述Few的冲击波理论。 与产生上述可听见雷声的热通道机制不同，次声可能与闪电使云电荷的分布改变后引起的云内静电场的张弛有关(Few, 1985)。实际上到目前为止，尽管对这两种过程的产生机理有物理模式进行描述，但是这两类机制的直接证据是什么，这两类机制对观测到的雷的压力变化的贡献如何等等，仍然没有解决。 利用雷声对闪电通道的重构 如果不在一条直线上的三个或三个以上的话筒同时记录到了一次雷声的主要特征，则可以利用到达每一个话筒的声光差来确定声源的位置。通常有两种不同的方法。比较准确的方法是线状跟踪法（ray tracing），它可以给出一次雷声事件中的多个声源点，从而可对闪电的放电通道进行重构。这种方法中，话筒之间距离相对较近，一般为几十米。利用声波的主要特征到达每一个话筒的时间差可以确定入射声波的方向，再利用闪电到达话筒阵的声光差对方向射线进行数学回归则可以确定放电源的位置。使用这一方法对闪电放电通道的重构技术可以参看Few and Teer(1974), Nakano（1976）和MacGoman et al.（1981）的文章。 声定位的另一种方法被称为雷测距（thunder ranging），这种方法中三个话筒相距较远，一般在公里量级，测得的位置一般误差较大。按照Few（1981）的理论，声信号到达相距100m以上距离的两个话筒时由于传播路径的不同将变为不相关的，但是一些粗略的特征在相距公里量级的两个话筒上仍然具有相关性。对于炸雷而言，到达一个测站的声光差可以用来确定一个可能源位置的球面。三个话筒得到的三个球面相交的点则是炸雷发生位置。利用这种方法对闪电通道的重构可以参看Uman et al.（1978）的文章。
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天还是好的
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闪电、雷声是大气运动摩擦产生的能量剧烈释放的一种方式，大气是不断运动的，只要有大气的运动存在就有闪电和雷声存在。
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第一个说的很对
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雷定义为伴随闪电而产生的声辐射。广义而言，雷与雷暴周围大气的所有流体动力学性质有关。雷可分为两部分。一是人耳可以听到的声能量，称为雷声，二是次声，频率低于人耳能够听到的雷声，通常在几十赫兹以下。一般认为这两种雷所对应的物理机制不同。可以听到的雷声被认为是加热的闪电通道的迅速扩张而引起的，而次声则被认为是当闪电使云中的电场迅速减少时储存在雷暴云静电场中的能量转换而产生的。 实际上有关雷的研究大部分都是早期的工作，有关的评述可以参考Uman（1987），Hill（1977，1979），Few（，1981）的有关著作。本书只给出较粗略的描述。 雷声及其产生机制 对于雷的描述已经有两千多年的历史，但是直到1963年Malan（1963）才第一次使用现代术语描述了近处雷电发出的声音。之后Latham（1964）， Nakano and Takeuti（1970）以及Uman and Evans（1977）都对雷声进行了实际测量。对雷声的普遍描述是：当闪电打在距观测者100m以内时，出现的声音首先为“咔”声，然后象抽鞭子般的噼啪声，最后变成雷特有的持续隆隆声。Malan（1963）认为“咔”声是由地面向上的主连接先导放电造成的。噼啪声由离观测者最近的回击通道部分产生的冲击波所引起。隆隆声则来自于弯曲放电通道的较高部位。而当闪击点离观测者数百米远时，在第一声炸雷（clap）发生之前，人耳听到的第一声类似于撕布的声音，这种声音持续近一秒钟，接着出现响亮的炸雷。这种撕布的声音起源于（1）垂直的放电通道，其长度与距观测者距离相仿。（2）由地面向上的多个连接先导过程。Hill（1977）曾经从Remillard（ 1960）总结出的有关雷的十二条事实中选择了其中 最主要的七个： (1) 云地闪电通常产生最响的雷。 (2) 在超过十英里左右的距离外偶尔才能闻雷。 (3) 用看到闪电与听到第一次雷声之间的时间间隔可以估计闪击距离。 (4) 大气湍流能减小雷的可闻度。 (5) 紧接强烈雷鸣之后，常有倾盆大雨。 (6) 雷声的强度似乎一地不同于另一地。 (7) 当隆隆声持续时，雷的音调变深沉。 众所周知，由于声音在空气中的传播速度约为330m/s，而光的传播速度为3×108m/s,通道发展速度在105m/s以上。因此，利用声音与光到达观测者的时间差可以大致估算距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离。例如，如果到达观测者的声光差为10s，则距观测者最近的闪电通道离开观测者的距离为330m/s×10s=3.3km。这种方法在野外观测中是经常使用的。 那么，雷是如何形成的呢：普遍接受的雷声成因理论认为，人耳可以听到的雷声起源于闪电通道的初始迅速膨胀引发的高压冲击波，它在远距离上退化成为声波。对回击通道的光谱分析认为，在不到10μs的时间内回击通道温度将达到30000K。由于没有足够的时间使得通道的粒子浓度发生显著改变，因此通道的压力将由于温度的升高而迅速增加。在前5μs内平均的通道压力可以达到10个巴。这样一个通道过压将会导致强烈的冲击波使得通道迅速膨胀。 Abramson等（1947）最先从理论上指出，当气体中发生火花击穿和增温时，则会出现等离子体的突然膨胀，并伴有冲击波。在此基础上，发展了一种解析方法来解这种沿无限窄的线源、瞬时释放能量的理想情况下的流体动力学问题。这种解析方法随后又被Drabkina（1951）推广到在击穿通道中逐渐聚集能量的情况。以后这一理论又被Braginskii（ 1958）进一步推广并应用到闪电的情况。Sakurai（1953）和Lin（ 1954）给出了沿无限窄线源瞬时释放能量的类似的解析解。 完善描述闪电通道的增长要涉及许多因素，例如辐射传输、主回击电流前通道中的初始条件、输人电流的时间分布、通道等离子体中电能向热能的转换、通道的耗损等物理特性以及通道的长度和弯曲情况等几何特性。虽然Troutman（1969），Colgate 和McKee（1969），Hill（1971），Plooster（1971a）以及Few（1969，1981）都曾尝试着论述了更接近闪电通道情况的通道增长问题，但是至今所有的处理方法都只考虑初始能量在圆柱体中对称分布的情况，还没有模拟真实的弯曲闪电通道的尝试。不过，对有限大小的线源，所有的结果都证实了当闪电通道每单位长度中聚集极高的能量时，要产生过压强冲击波。 Few（）提出，雷的功率谱具有球对称的膨胀冲击波特征。假定行为如同“点源”的一小段通道的平均长度等于3/4倍通道的特征半径R0，则R0=（En/πP0）1/2，这里En是每单位长度通道中的能量耗散，P0是环境压力。功率谱极大值的频率fm＝0.63C0（P0/E），这里C0是声速。 虽然对闪电产生的冲击波的传播尚未进行足够的实验，但Holmes et al.(1971a), Dawson et al.(1968)以及Uman et al.(1970)对实验室长火花放电产生的冲击波衰减进行了测量，实验基本上证实了上述Few的冲击波理论。 与产生上述可听见雷声的热通道机制不同，次声可能与闪电使云电荷的分布改变后引起的云内静电场的张弛有关(Few, 1985)。实际上到目前为止，尽管对这两种过程的产生机理有物理模式进行描述，但是这两类机制的直接证据是什么，这两类机制对观测到的雷的压力变化的贡献如何等等，仍然没有解决。 利用雷声对闪电通道的重构 如果不在一条直线上的三个或三个以上的话筒同时记录到了一次雷声的主要特征，则可以利用到达每一个话筒的声光差来确定声源的位置。通常有两种不同的方法。比较准确的方法是线状跟踪法（ray tracing），它可以给出一次雷声事件中的多个声源点，从而可对闪电的放电通道进行重构。这种方法中，话筒之间距离相对较近，一般为几十米。利用声波的主要特征到达每一个话筒的时间差可以确定入射声波的方向，再利用闪电到达话筒阵的声光差对方向射线进行数学回归则可以确定放电源的位置。使用这一方法对闪电放电通道的重构技术可以参看Few and Teer(1974), Nakano（1976）和MacGoman et al.（1981）的文章。 声定位的另一种方法被称为雷测距（thunder ranging），这种方法中三个话筒相距较远，一般在公里量级，测得的位置一般误差较大。按照Few（1981）的理论，声信号到达相距100m以上距离的两个话筒时由于传播路径的不同将变为不相关的，但是一些粗略的特征在相距公里量级的两个话筒上仍然具有相关性。对于炸雷而言，到达一个测站的声光差可以用来确定一个可能源位置的球面。三个话筒得到的三个球面相交的点则是炸雷发生位置。利用这种方法对闪电通道的重构可以参看Uman et al.（1978）的文章。
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