均质细杆AB的质量为5kg；通过细绳悬挂如图所示.（200,600）如果细绳突然被割断求此时支座O处约束反力
均质细杆AB的质量为5kg；通过细绳悬挂如图所示.（200,600）如果细绳突然被割断求此时支座O处约束反力
求受力啊,以前还会呢
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与《均质细杆AB的质量为5kg；通过细绳悬挂如图所示.（200,600）如果细绳突然被割断求此时支座O处约束反力》相关的作业问题
由于物体M受力平衡，故细线的拉力等于Mg；当若θ为37°时杆恰好达到平衡，以B为支点，设杆长为L，根据力矩平衡条件得：mgL2sin37°+MgLsin37°＝MgLcos37°解得：m：M=2：3若增大重物M的质量，要使杆能够平衡，mgL2sinθ+MgLsinθ＝MgLcosθ；tanθ＝MgLmgL2+MgL＝M
2:3 增大 再问： 详细的分析一下，谢谢。 再答： B点为支点, 列出AB的力矩平衡的式子. 就能解出它们的关系式了 (提示1: 虽然AB受到多个力, 但是,过B点的力,对AB的转动没有任何效果, 所以, 只有3个力参与了转动) (提示2: 上面那个是定滑轮, 也就是说CA上的拉力和物体的重力是相同的)再问： 也就是
以B为支点,由杠杆平衡条件得：FLcosθ=mg*Lsinθ所以F=mgtanθA端对墙壁的压力大小为mgtanθ亲.请你及时采纳.有问题另行提问.我会随时帮助你. 再问： 杆的中心在杆的中间，应该再加上个1/2吧， 还有和摩擦力什么的没关系么 再答： 对。我丢了。 摩擦力表现在B点。取掉了。A点不考虑。再问： A处没
B 再问： 怎么解的呢？ 再答： 微元法：在距A为X的地方取微小长度X1,显然质量为 m= M/(2L)*X1.当它从水平位置向下转动Y角度时可根据动能定理解得动能为：(1/2)mv^2，V的大小可从下降高度算出。即mgX(y的正玄值）=(1/2)mv^2=1/2mW^2x^2.两边累加得g(y的正玄值）=（2/3）W
转动惯量是要有确定的转轴才能算的,转轴的相对细杆的位置都不知道,求不出系统的转到惯量.
绳子拉力为T,T可分解为向上（T上）与向左的力（T左）.AB作质点分析：T上=mg=8NT左=F以A作轴分析：mg*lsinβ/2=F*lcosβ得：tanβ=2F/mg=3/2可得β因 tanα=T上/T左可求α 再问： 您是不是没有考虑支持面对棒子的弹力?弹力到底存在吗? 再答： 没有在地面呀！ 怎么来的地面支持力
运动到最低点,整个过程只有重力做功,mgL(1-cos60)=mv^2/2,则在最低点速度v=sqrt(gL).此时需要的向心力为mv^2/L=mg.悬线拉力为零,则F洛-mg=mv^2/L=mg,则洛仑兹力F洛-2mg.F洛=qvB=2mg,则B=2mg/(q*sqrt(gL))=(2m/q)*(sqrt(g/L))
一根均质细杆的质心和中心几乎是重叠的.由于某一个对象物体在运动当中的本身属性m和r都是不变的,所以把关于m、r的变量用一个变量K代替,K=mr^2 ；其中：r=b；转动惯量为：k=mb^2 再问： 也就是说匀质的规则的几何体的质心总是在它的形心？ 再答： 是的。高中物理提到过，大学物理证明过该问题。再问： 我做过一个题
力矩=0.5g*(0.75-0.25)+0.8g*(0.5-0.25)=4.5上式中前面一项是两个小球的力矩,后面一项是细杆本身的,考虑重心在中央.g为重力加速度,取为10.转动惯量I=0.5*(0.75^2+0.25^2)+0.8*(0.25^2)=0.3625角加速度=4.5/I=12.4
根据机械能守恒转到铅垂位置时,动能增加=势能的减少.1/2*J*ω²=mg*l其中J=1/3*m*(2l)²=4/3*m*l²ω²=3g/(4l)ω=√[3g/(4l)] 再问： 是求角加速 不是角速度。 再答： .............. 转到铅垂位置时， 对B轴，力矩和为0
看到均质杆,就要把均质杆等效为一个在其中心的质点的运动了.如此题,在分析运动的时候就应该等效为质量全部在c点上,其他位置没有质量,就很好解了.运动到最底端的时候,c点做功mgL,转化为动能1/2 m v^2于是有v=√(2gL),角速度为v/L=√(2g/L) 再问： 求的是角加速度。。不是角速度。。 再答： 不好意思
是绕o点转动吧.根据刚体转动动能定理E=1/2*J*w^2,分两半考虑JAO=3/4*m*(3L/8)^2=27mL^2/256JBO=1/4*m*(L/8)^2==mL^2/256因此,E=1/2*（JAO+JBO）*w^2=7mL^2*w^2/128.你的动量指什么?转动惯量,还是角动量?如果是转动惯量,上面求了,
以重心的变化计算：杆从水平位置转到竖直位置过程中,重力做功转化为杆的动能mgL/2=mv^2/2 v=根号下gL角速度=v/r=2v/L =根号下4g/L
再问： 答案是 N=（2/5）mg 再答： 可能是这里错了吧
在撞击过程中,只有轴对杆的作用力以及子弹和杆的重力等外力的作用,对于光滑轴而言,这些力对于O的力矩都为零,所以,撞击过程中对O轴的角动量守恒.初始角动量为mvL,撞击之后,杆和子弹一起运动,对于O轴的转动惯量为两者的转动惯量之和,也就是I=1/3ML^2+mL^2,然后就可以求出角速度了,为w=mv/(M/3+m)L.
取杆中点为重心位置,则v=Lw/2动能EK=mv^2/2=mL^2w^2/4动量p=mv=mLw/2
是绕o点转动吧.根据刚体转动动能定理E=1/2*J*w^2,分两半考虑JAO=3/4*m*(3L/8)^2=27mL^2/256JBO=1/4*m*(L/8)^2==mL^2/256因此,E=1/2*（JAO+JBO）*w^2=7mL^2*w^2/128.你的动量指什么?转动惯量,还是角动量?如果是转动惯量,上面求了,
再问： ?н?????????x??y????о???????????????????????ɡ? 再答： ??????????????????????????????????????????????????????????????????????? ?????????????? ???????????????????
分析与提示：分析圆盘可知,圆盘作平动.分析系统,只有重力作功,由动能定理求解.长为L质量为m的均匀细杆可绕水平轴O在竖直平面内转动,另有一质量为m的小球用一轻绳拴住,不计一切摩擦,开始时杆和绳均在水
长为L质量为m的均匀细杆可绕水平轴O在竖直平面内转动,另有一质量为m的小球用一轻绳拴住,不计一切摩擦,开始时杆和绳均在水平位置,让他们同时静止释放,若在相同的时间内小球与杆转过相同的角度,求：（1）绳的长度a；（2）若撞后,球与杆一起转动,其角速度w为多大?
（1）杆子的转动惯量I1=(1/3)ml^2小球的转动惯量I2=ma^2转到底部时,两者的角速度相同,都为w'(1/2)I1w'2=mg(1/2)L(1/2)I2w'2=mga可以解得,a=(2/3)L（2）碰撞后,角动量守恒I2w'-I1w'=(I1+I2)w得w=(1/7)w'w'=根号下(3g/2h) 再问： 第二问的角动量守恒不明白，能不能用动能定理做？ l1w'^2+l2w'^2=l1w^2 我觉得球随着杆转动，球的质量就应该加在杆上，然后用杆的转动惯量算 再答： 不能，角动量守恒用起来跟动量守恒有点像。。。 比如高中题目中，一条直线上两个物体碰撞，应用动量守恒定律，以及两个物体碰撞后速度相同就能解出碰撞后的速度。。 转动的时候就是把动量变成角动量，速度变成角速度，质量变成转动惯量。。其他的跟做动量守恒题是一样的。。。 不能用能量守恒，因为两个东西碰撞后都粘在一起了。动能不守恒啊。。像高中里的非弹性碰撞。。再问： 对了，还有一个问题，第二问 为什么是I2w'-I1w'=(I1+I2)w，而不是I1w'-I2w'=(I1+I2)w，不是球随杆移动么，不就是说运动方向是与杆同向，那就应该是I1w'-I2w'=(I1+I2)w啊？ 再答： 这个没有关系的。。。无非是定义那个是正方向的问题，，我定义逆时针转是正方向，你可能定义顺时针是正方向。。。自然就相反了 但事实上计算结果最后确实是逆时针转动的，因为小球的转动惯量更大一些
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与《长为L质量为m的均匀细杆可绕水平轴O在竖直平面内转动,另有一质量为m的小球用一轻绳拴住,不计一切摩擦,开始时杆和绳均在水》相关的作业问题
转动惯量是要有确定的转轴才能算的,转轴的相对细杆的位置都不知道,求不出系统的转到惯量
为方便描述,设圆柱体与挡板接触点是B,与地面接触点是C,圆柱体横截面的圆心是D.对圆柱体分析受力：重力G（作用在D,竖直向下）、挡板压力N1（作用在B,水平向右）、地面支持力N2（作用在C,竖直向上）、杆的压力F（作用在P,由P指向D）.　　因为圆柱体静止,所以满足平衡条件：合力为0,合力矩为0.由几何知识知,∠PDC
img class="ikqb_img" src="http://h.hiphotos.baidu.com/zhidao/wh%3D600%2C800/sign=e797f2fe0df3d7ca0ca1/bcffc61a20a72bea62.jpg"
分析：木棒释放后是做简谐运动（满足特征式：F回＝－K*X）,先证明此结果.　　由题意知,木棒的重力是　G＝mg＝ρLSg,S是木棒的横截面积.由于木棒的密度一般是小于水的密度,那么木棒不振动时（静止、漂浮状态）的位置就是其平衡位置,设此时浸入水中的部分长度是 X0,则有　　ρLSg＝ρ水*g*S*X0　（此时重力等于浮
能量守恒.当细杆恰好能做完整的转动时,其重心在最高点时,角速度为零.角动能等于势能的增量.Jw0^2/2=mgL/2,J=(7\48)mL^2解得：w0=4√3g/7L 再问： 恩，做了，还是谢谢你
w0=4开根号2g/7l 再答： 对不起打错了，应该是4开根号3g/7l 再答： 4开根号3g/7L
设出这个角度a用其可以表示出两球的位置,继续可以写出势能的减少量,然后又因为两球的速度方向被限制在水平和竖直方向,结合一定几何关系,可以用a写出两球的速度比,加上动能的和,我们可以算出两个球分别得速度.接下来是关键：脱离瞬间体系水平方向不受力,质心水平方向匀速,把参考系移到一个速度和质心水平分量速度一样的参考系是可行的
上图说,表达的太不清楚了
算式里的k是弹簧的k,整个过程的确不需要m1m2重力产生的力矩,因为想象一下,整个过程先不振荡,整体平衡,等m1振荡一下之后提供m1作简谐振动的回复力只是弹簧移动x产生的f（t),故整个系统可看作是在平面上运作,忽略重力影响,如果你硬要把m1m2的力距算进去,那你还得把弹簧原来变形量所造成的力算进f（t).故a＝w^2
对平衡问题的通常分析实际上就是令系统对平衡位置有一个小角偏离Theta,然后看合力的方向是指向平衡位置还是指离平衡位置.但在流体静平衡里有一个比较取巧的方法,就是比较系统重心和液面的高低.系统重心在液面上方时为不稳定平衡,在液面下方时为稳定平衡,而在液面上时为随遇平衡.这个题目中的重心位置可以通过参量表达式表示出来,因
六、递推法方法简介递推法是解决物体与物体发生多次作用后的情况. 即当问题中涉及相互联系的物体较多并且有规律时,应根据题目特点应用数学思想将所研究的问题归类,然后求出通式. 具体方法是先分析某一次作用的情况,得出结论. 再根据多次作用的重复性和它们的共同点,把结论推广,然后结合数学知识求解. 用递推法解题的关键是导出联系
左边的第一个图和为小球受力分析,中间的图为运用三角形定理后的图示.右边的图为绳长、两球半径的图示.由中间的图和右边的图可看出两个三角图形相似.将数据带入后即可利用三角形相似原则算出关系
正确答案 B C由机械能守恒得 mgl=1/2mv^2 v=(2gl)^1/2 不变 A错v=ωR V不变 R变大 ω减小 B正确a=v^2/R R增大 a减小 C 正确T-mg=mv^2/R R增大 T减小 D错整条绳子在p右侧 再问： 还是不明白为什么v不变，按照生活经验来说，碰到钉子后不是应该增大的么 再答： 注
设绳子张力为T；圆盘转动惯量J=0.5*mR^2; 绳子对圆盘的力矩L=T*R；又有圆盘角加速度α,则L=J*α；以下挂重物为研究对象：有mg-T=又有α=a*R;解得：T=1/3α=2/3g/R;so: 角度=0.5*α*t^2；带入α后得： 角度=1/3gt^2/R;貌似是这样的...
说绳子之间拉力处处相等,指的是同一根轻绳,如：将一个滑轮放AB绳子上,滑轮下挂重物（或用光滑钩子挂重物）,此时绳子内部张力处处相等,两段绳子中,每一段绳子给物体的拉力大小都相等,此时必然有AO=OB；由于题中AO>OB,所以两段绳子是打结后悬挂物体的,AO、OB是两段绳子,自然拉力不一样.
你的错误是首先断定“BC水平分力不变”,想一下你是依据什么来判断的?A点移动时,不变的是物体的重力,AC、BC拉力的竖直分力的合力等于物体重力不变,即F1sina+F2sinB=G,F1cosa=F2cosB.当a角增大时,两绳拉力同时减小,细绳是不会断的. 再问： C点不是固定点吗 ，BC的分力怎么会变化呢 再答：
过C作AB垂线因为AC大于BC 所以AC和垂线的夹角a大于BC夹角b 根据受力平衡可知F（AC）乘以sina=F(BC)乘以sinb 由数学知识可知sina大于sinb 所以F（AC）小于F（BC）所以增加重物的重量 BC会先断 将绳子往左移时因为夹角变大所以AC BC受到的力都变大 所以容易断 向右移夹角变小 AC
（1）小球由A点沿着直线做初速度为零的匀加速运动到达O点正下方的B点．由动能定理得：qEL+mgL＝12mv2解得v＝2gL方向与竖直方向成45°角．（2）小球在经过最低点B的瞬间，因受线的拉力作用，其速度的竖直分量vy突变为零，水平分量vx没有变化vx=vcos45°=2gL小球在经过最低点B后做圆周运动到达C，OC刚体转动惯量,我知道计算公式是I = ∫ r^2 dm,如果有一根长l质量均匀的长杆,转轴是杆的质心,那么转动惯量就是
刚体转动惯量,我知道计算公式是I = ∫ r^2 dm,如果有一根长l质量均匀的长杆,转轴是杆的质心,那么转动惯量就是 1/12*ml^2,我不明白的地方就是,计算公式是对m积分,原函数就是 mr^2,那么长杆的转动惯量那个1/12是怎么得出来的
转动惯量公式是对m*r^2求和.杆的线密度为m／l,转动惯量为对（m／l）*r^2*dr求定积分,积分区间为[-l／2,l／2].结果为1／12l^2
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与《刚体转动惯量,我知道计算公式是I = ∫ r^2 dm,如果有一根长l质量均匀的长杆,转轴是杆的质心,那么转动惯量就是 》相关的作业问题
设球的密度为ρ,质量为m,则
杆+子弹：竖直位置,外力(轴o处的力和重力)均不产生力矩,故碰撞过程中角动量守恒：mv0(21/3)=[1/3Ml^2+m(21/3)^2]w解得：w=(6mv0)/l(3M+4m)
已知半径r 圆心角a 弧长M 求弦长L我应该用什么公式?M=a*rL=2*r*sin(a/2)
电流I=U/R 电场E=U/L
T=m*0.5*lcos60=ml/4J=1/3ml^2a=T/J=3/(4l)
导线的电感与通过的电流无关,一根长L的单导线,半径是R,它的电感用L0表示的话那么L0=μ0 ×L×（In2L/R-0.75)/2π [H]L0：圆截面直导线的电感 [H] ； L：导线长度 [m] ；R：导线半径 [m]；μ0 ：真空导磁率,μ0=4π10-7 [H/m]本文来自: DZ3W.COM 原文网址：htt
电动机的输出功率即总功率减去热功率：P（出）=UI-I^2R=7-1=6w导体棒上升h后达到稳定速度,即为平衡状态,设此时速度为vT（拉力）=mgh+F安 P=Tv=mgv+BILv=mgv+（BLV）^2/R6=v+v^2v=2m/s
BLv=IRm*dv/dt=-BLI=-BL*(BLv/R)=-(BL)^2/R*v两侧对时间积分,从t=0到金属杆静止m(0-V0)=-(BL)^2/R*X,X即为最大位移 再问： 可是，等式右边v在分母上，dt/v怎么积到x的？ 再答： 在分子上，/的后面我没有写括号
私信你 jw=mvl+jw'
根据题意，得2πrL=4，则L=42πr＝2πr．所以这个圆柱的母线长L和底面半径r之间的函数关系是反比例函数．故选A．
设双星到转轴距离x,y质量m,n x+y=R Gn/R^2=(2pi/T)^2*x (1) Gm/R^2=(2pi/T)^2*y (2) (1)+(2) G(m+n)/R^2=(2pi/T)^2*(x+y) G*(总质量)/R^2=(2pi/T)^2*R
如果物体绕通过质心的轴的转动惯量是 Jc绕与该质心轴平行的轴的转动惯量为 J则 J = Jc + md^2其中 m是物体的质量; d 是两个平行轴之间的距离; 符号 ^2 表示平方
小孩和平台所组成系统的角动量(即”动量矩”)守恒0=JW+mV*R平台相对地面旋转的角速度大小为W=mVR/J旋转方向与小孩走动方向相反,顺时针
杆对端点O的转动惯量是ml^2/3圆盘对圆心的转动惯量是MR^2/2,对于O点是MR^2/2+Ml^2（根据平行轴定理）所以总转动惯量ml^2/3+MR^2/2+Ml^2
I = ∫ r^2 dm
4/3πR³＝4/3×3.14×3.5³≈179.50立方厘米.
你还是先弄懂名词的意思吧,例如流水节拍、施工段数 的名词的意思,你弄懂了就知道了
因为：C=2πr，所以：c：r=2π（一定），可以看出，c和r是两种相关联的量，c随r的变化而变化，2π是一定的，也就是c和r相对应数的比值一定，所以c和r成正比例关系．故答案为：错误．一根长为l,质量为m的均匀细杆,可绕水平轴O在竖直平面内转动,当杆自由悬挂时,给它一个起始角度W,如果杆恰能持续转动而不
一根长为l,质量为m的均匀细杆,可绕水平轴O在竖直平面内转动,当杆自由悬挂时,给它一个起始角度W,如果杆恰能持续转动而不摆动,则w
转动惯量是要有确定的转轴才能算的,转轴的相对细杆的位置都不知道,求不出系统的转到惯量
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与《一根长为l,质量为m的均匀细杆,可绕水平轴O在竖直平面内转动,当杆自由悬挂时,给它一个起始角度W,如果杆恰能持续转动而不》相关的作业问题
（1）杆子的转动惯量I1=(1/3)ml^2小球的转动惯量I2=ma^2转到底部时,两者的角速度相同,都为w'(1/2)I1w'2=mg(1/2)L(1/2)I2w'2=mga可以解得,a=(2/3)L（2）碰撞后,角动量守恒I2w'-I1w'=(I1+I2)w得w=(1/7)w'w'=根号下(3g/2h) 再问： 第
w0=4开根号2g/7l 再答： 对不起打错了，应该是4开根号3g/7l 再答： 4开根号3g/7L
设下垂部分长度x则绳子受合外力为mgx/l光滑平面不计摩擦,则绳子加速度a=gx/l那么桌面上那部分绳子加速度也是a=关系/l,因此这一部分收到的合外力即是绳子张力F=（gx/l）*mg（l-x）/l剩下的就是数学问题了,应该是x=l/2
对平衡问题的通常分析实际上就是令系统对平衡位置有一个小角偏离Theta,然后看合力的方向是指向平衡位置还是指离平衡位置.但在流体静平衡里有一个比较取巧的方法,就是比较系统重心和液面的高低.系统重心在液面上方时为不稳定平衡,在液面下方时为稳定平衡,而在液面上时为随遇平衡.这个题目中的重心位置可以通过参量表达式表示出来,因
能量守恒.当细杆恰好能做完整的转动时,其重心在最高点时,角速度为零.角动能等于势能的增量.Jw0^2/2=mgL/2,J=(7\48)mL^2解得：w0=4√3g/7L 再问： 恩，做了，还是谢谢你
金属棒绕点O逆时针旋转时,棒中的感应电动势及电流分别为(3分)方向沿棒掼向中心(1分)此时由于金属棒中电流的存在,棒受到磁力的作用力,其大小①(2分);的力矩方向阻碍金属棒的旋转,由刚体定轴转动定律得②(3分);①代入②,积分得(1分)
转动惯量以棒左端为轴为原点,线密度为n,则转动惯量微元是dJ=r^2dm=(r^2)ndx=n(x^2)dx那么转动惯量是n(x^2)dx从0积分积到L.即(1/3)n(L^3)=(1/3)M(L^2)根据机械能守恒mgL/2+0=(1/2)((1/3)ML^2)(omega)^2omega=sqrt(3g/L)速度v
金属棒切割磁感线产生动生电动势ε=BωL^2/2,则I=ε/R=BωL^2/2R在金属棒上取l和dl,则dl所受到的力矩dM=l*BIdlM=∫dM=∫(0~L)BIldl=BIL^2/2=B^2ωL^4/4R又M=-Jdω/dt,J=mL^2/3联立以上各式,整理得到微分方程dω/ω=-3B^2L^2dt/mR解得ω
设弹簧的劲度系数为K原来不通电：mg=2*(K*ΔXo)后来通电：mg=BIL+2[K*(ΔXo-ΔX)]两式联立,消去K：mg/(2*ΔXo)=(mg-BIL)/[2*(ΔXo-ΔX)]K=(mg*ΔX)/(I*L*ΔXo)
马上. 再答： 再答： ????????????????再问： л??? 再答： ??????????????再问： ??????????????96??? 再答： ??????????再问： ?????? 再答： ?????????С?????再问： ????????? 再答： ????????????к?????Ρ
A、金属线框进入磁场时，由于电磁感应，产生电流，根据楞次定律判断电流的方向为&a→d→c→b→a，故A错误．B、金属线框离开磁场时由于电磁感应，产生电流，根据楞次定律判断电流的方向为a→b→c→d→a，故B错误．C、D、根据能量转化和守恒，线圈每次经过边界时都会消耗机械能，故可知，金属线框&dc边进
ΔEp=-W=-[-mhl/2]=mhl/2机械能增加mgl/2,所以外力做功mgl/2
A、设游戏者的质量为m，加速度大小为a，橡皮绳的拉力大小为F．开始阶段，游戏者的重力大于橡皮绳的拉力，游戏者合力向下，速度向下，做加速运动，根据牛顿第二定律得：mg-F=ma，F逐渐增大，a逐渐减小，当橡皮绳的拉力大于游戏者的重力时，游戏者合力向上，速度向下，做减速运动，又由牛顿第二定律得：F-mg=ma，F增大，a增
AB、人开始时只受重力，则在绳张紧之前人做自由落体运动，速度增加，动能增加；绳张紧后，绳的弹力开始增大，但开始时仍小于重力，故人继续加速，直到弹力等于人的重力；此后，人受到的弹力大于重力，故人开始减速，速度减小；绳子继续伸长，弹力越来越大，合力向上越来越大，故加速度也越来越大；由以上分析可知，人的速度是先增大后减小；加
如果给了电流大小的话.Mgsin30度等于BIL所以B等于Mg/2IL 再答： 恰好静止，还没有摩擦，就是安培力和重力沿斜面的分力相等再问： 方面用纸写一下拍照过来吗？再问： 能用纸写一下过程，，拍照发过来吗？ 再答： 额。。。就那一个公式，而且我的相机坏掉了呵呵再问： 好吧谢谢
W=mgL/2 即重心下落的高度差乘以重力
A、橡皮绳绷紧后，开始阶段，拉力小于重力，游戏者向下做加速运动，当拉力大于重力后，游戏者做减速运动，即速度先增大后减小．故A正确．&&& B、设橡皮绳的拉力为F，游戏者的质量为m，加速度大小为a．橡皮绳绷紧前，游戏者做自由落体运动，加速度不变橡皮绳绷紧后，开始阶段，拉力小于重力时，由牛顿第
0.5mgL=0.5mV^2mV^2/0.5L=2mgF=2mg+mg=3mg
如图,3/4的铁链下降的高度是5/8绿色的那一截相当于没动,所以质量是3/4mgE=mgh=3/4mg*5/8L=15/32mgL 再问： 这个我想过，就是不知道为什么你图中右边那个绿色的为什么不是在底部？而是相当于没动？ 再答： 其实是在底部的，但是我用顶部的来代替他，效果是一样的分两段算，绿色的这段E=mgh=1/半径为r的薄圆盘,均匀带电q,令此圆盘绕通过圆心且垂直于盘面的轴以角速度w匀速转动,求磁感应强度大小?
半径为r的薄圆盘,均匀带电q,令此圆盘绕通过圆心且垂直于盘面的轴以角速度w匀速转动,求磁感应强度大小?
取一半径为r,宽度为dr的圆环,带电量为dq = q/(πR^2) 2πr dr = 2 q r dr / (R^2) 以角速度ω旋转,相当于电流为dI = ω / (2π) dq = ω q r dr / (πR^2) 在圆心处 dB = dI / (2r) = ω q r dr / (2πR^2 r) B = ∫ (0->R) ω q r dr / (2πR^2 r) = ω q / (2πR)
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与《半径为r的薄圆盘,均匀带电q,令此圆盘绕通过圆心且垂直于盘面的轴以角速度w匀速转动,求磁感应强度大小?》相关的作业问题
离心力=压力=w^2*R*M摩擦因素=摩擦力/压力摩擦力就是重力,压力=离心力
J=∑mr^2,对于J的求解思想一般是把从圆盘微分到圆环 圆环微分到到质点 对于这里用到重积分 在这个Ro的盘内有无数个半径为Ri的环 先第一次积分出Ri的惯量 再从环的惯量第二次积到盘的惯量 楼主是物理系的吗 上课老师肯定会讲的 如果不是物理或数学系的 我很佩服你的钻研精神 因为它是直接以公式的出现在普物课本上的 只
答案是ml^2+(mr^2)/4先设要求的转动惯量为I楼主见过周星驰电影功夫里的那个棒棒糖吗,现在把转动轴移到圆盘上,并使轴过圆心,对,就是像那个棒棒糖一样,以那个棒为轴.然后设棒棒糖转动惯量为I0.现在以通过圆盘圆心,垂直于圆盘面的直线为轴,注意现在这个模型,是把圆盘放平了,转动轴和盘面垂直了,设这时转动惯量为I1.
桶壁对衣服的压力作为向心力,N=Mw^2R.衣服对桶壁的力跟桶壁对衣服的力是作用力与反作用力,大小相等.匀速滑动,摩擦力等于重力.μN=Mg,μ=g/(w^2R)
设：圆盘半径为R；圆盘旋转相当于长度为R的金属棒以其一端旋转； 匀强磁场垂直于盘面,感应电动势E=BRV（平均）； V（圆心）=0:；V（边缘）=WR；所以V（平均）=1/2WR；即：E=1/2BWR^2
外磁场为零,内磁场为B_r=1/2μ_0pw(R^2-r^2),其方方向与角速度方向相同.其中R为圆柱半径,B_r为距离轴线距离为r处的磁场的强度.
(1)从O点作OM垂直AD　ON垂直CD　,OP垂直BC 交点分别为M,N,P则AD=R^2+R^2-2R*R*COSx=2R^2-2R^2 COSXBC=AD=2R^2-2R^2 COSXCD=R^2+R^2-2R^2 COS(180-2X)=2R^2+2R^2COS2X所以y=AD+BC+CD+AB=2R+4R^2
在距圆心r处取宽度为dr的圆环作为元电流,则dI=dq/T=σ*2πrdr/T=ωσrdrdM=dI*S=ωσrdr*πr^2=πωσr^3drM=∫dM=∫(0~R)πωσr^3dr=πωσR^4/4=ωqR^2/4
例4．薄圆盘轴线上的场强.设有一半径为R、电荷均匀分布的薄圆盘,其电荷面密度为σ.求通过盘心、垂直与盘面的轴线上任一点的场强.把圆盘分成许多半径为r、宽度为dr的圆环,其圆环的电量为 dq=σds=σ2πrdr它在轴线x处的场强为 由于圆盘上所有的带电的圆环在场点的场强都沿同一方向,故带电圆盘轴线的场强为 如果xR时,
在圆心r处取dr,则圆环的面积为2*pi*r*dr,则该部分对点得电场强度为k*(2*pi*r*dr/pi*a*a*q)/(r*r+x*x)*(x/根号下(r*r+x*x));然后从0到r积分,最后应该是2*k*q/a/a*(1-x/根号下a*a+x*x).应该是整个答案,挺简单的
由高斯定理可以求得薄金属球壳外的电场强度∮Dds=∮εεoEds=εεoE∮ds=q,闭合面为以金属球心为球心的球面,【有些书里相对介质常数用εr来表示,这里用ε表示,所以εεo是介质的介电常数】E=q/4πεεor²,电势U=∫Edr=∫q/4πεεor²dr,积分范围为R到∞,计算得U=q/4π
由于挖去前后电荷分布不变,所以可以这样考虑：假设小球还没有挖去,则该小球对其中心产生的场强加上除去小球后的大球其余部分对这一点产生的场强,等于大球该点处的场强（由第一问可知具体表达式）,由于挖去的小球也是均匀带电的,因此小球对其中心的场强贡献为0,于是空腔中心的场强就等于原来大球该点处的场强,直接把第一问的表达式代入即
/>由高斯定理可求得球体内的电场强度& & & & E=ρr/3ε& & &(r&R)& & & & &考虑到方向,r是球心到场点的矢量在大球内挖去小球,可看成在大球内放置带均匀异号电荷密度-ρ
先问你是不是学竞赛的? 再问： 不是，我是大一的，这是我们期末的复习资料上的题！帮帮我吧！ 再答： 大致思路如下： 先取圆上宽为dr半径为r的细环，则可看成是电流环，且dI=2πrdrQ/(2π/ω) 再由此环在在X处产生的磁场是dB=[kdI2πr/(r²+X²)]×sinθ 其中sinθ=r/√
带电半径为R的薄球壳当电量分布均匀时是一个等势体 球心 球壳电势都为kQ/r.当电量分布不均匀时 球心电势仍为kQ/r 球内电势不知电量分布不可求
B、U=-KQ/R 球内电场为零,其电势等于球表面电势.球外电场大小为E=-KQ/R^2,因电荷均匀分布,作用等效于点电荷.然后电势等于 U=integral（Edr） 从无穷积到R,结果为 B、U=-KQ/R
圆心处场强EE=KLq/r^2 方向沿缺口与圆心连线背离正电荷.若在距缺口四分之一圆弧处,有同样一个很小的缺口l(且l远小于r),其余条件不变,则圆心处的场强大小E'=2^1/2E=2^1/2*KLq/r^2 再问： 第一步的答案是直接可以得出的吗?第二步的答案好像是√2KLq/r^2 再答： 第一步可以直接用第二步的
静电平衡的最终结果是球壳成为等势体,外壁感应电荷电量为q,所以球壳电势：U=k*q/R
1) 等效于一个点电荷,E=kq/r^2 (用高斯定理)2) E=0 没有电场 (可用立体角进行证明)