实验十一&迈克耳孙干涉仪的调整与使用
迈克耳孙干涉仪是美国科学家迈克耳孙（A.A.Michelson）于1881年设计的一种典型的干涉仪。它是利用分振幅法产生相干光束以实现干涉的一种精密光学仪器，可精密地测量长度及其微小变化，其测量结果的精确度可与光的波长相比拟。迈克耳孙干涉仪曾对近代物理和计量科学的发展做出了重要贡献。对狭义相对论的创立有重要作用的“迈克耳孙-莫雷实验”就是用这种干涉仪完成的；利用迈克耳孙干涉仪，还首次进行了以镉红线波长标定国际标准米尺长度的工作；另外，迈克耳孙在此仪器上研究了干涉条纹可见度随光程差变化的规律，并以此推断光谱线的精细结构。1907年，迈克耳孙因发明干涉仪和测定光速而荣获诺贝尔物理学奖。迈克耳孙干涉仪设计精巧、结构简单、光路直观、测量精度高，在现代科技中有着广泛的应用。例如，用它可以测定薄膜厚度、气体折射率，检验棱镜和透镜质量，研究温度、压力对光传播的影响等。如今，随着科技的发展，干涉仪已经有很多种，但迈克耳孙干涉仪的基本结构仍然是近代许多干涉仪的基础。
【实验目的】
1．了解迈克耳孙干涉仪的原理、结构和调整方法。
2．观察等倾和等厚干涉条纹，了解其形成条件、条纹分布特点及条纹的变化。
3．测量He-Ne激光的波长。
【实验原理】
1．迈克耳孙干涉仪的光路
如图5.4-1所示，图中 M1和M2是二个精密磨光的平面镜，置于相互垂直的两臂上。在两臂轴相交处，是一个与两臂成45°角且两面严格平行的平面玻璃板G1，其背面镀有一层半透半反膜，称为分束板。G2与G1平行放置，其厚度和折射率与 G1完全相同，但表面没有镀
图5.4-1& 迈克耳孙干涉仪的简单光路
层，G2称为补偿板。从图中看出，光源S发出的光在G1后表面被分为光强近乎相等的反射光束（1）和透射光束（2），两束光经反射后，共同向E处传播并发生干涉。反射镜M2是固定的，M1可沿臂轴方向移动，M2被G1反射所成的镜像M2&位于M1附近，光束（2）也可以看作是从M2的虚像M2&反射来的，用M2&代替M2讨论问题，两束光光程不受影响。这样，可直观地看出两束光在到达观察屏E处时的光程差与 M1和 M2&间的“空气薄膜”的厚度d有关，即M1所处位置是影响光程差的因素之一，这种干涉相当于“薄膜”干涉。
光束（1）到达E处时，共通过了G1三次，而光束（2）只在未分出前与光束（1）同时通过G1一次，另外两次则由穿过G2两次来得到补偿。这样，两束光在玻璃中的光程相等，因此计算两束光的光程差时，只需考虑它们在空气中的几何路程的差别。此外，用白光照明时，若只有G1，则因为玻璃的色散，不同波长的光因折射率不同而产生的光程差无法用空气中行程弥补，而G2板的加入就能补偿各色光的光程差以获得白光的零级干涉条纹。白光的干涉条纹在迈克耳孙干涉仪中极为有用，能够用于准确地确定零光程差的位置，进行长度的精确测量。在迈克耳孙干涉仪中，两束相干光分得较开，这便于在任一支光路里放进被研究的对象，通过白光零级条纹位置的改变来研究所放入物质的某些物理特性，如气体或其它透明物质的折射率、透明薄板的厚度等。
2．各种干涉条纹的图样
（1）点光源的非定域干涉
图5.4-2& 点光源的非定域干涉
当用凸透镜对激光光束会聚后，得到的是一个线度小、强度足够大的点光源，它向空间传播的是球面波。在经M1和M2&反射后，又得到相当于由两个虚光源S1、S2&发出的两列满足干涉条件的球面波，S1为S经G1及M1反射后成的像，S2&为S经M2及G1反射后成的像（等效于S经G1及M2&反射后成的像）。两列球面波在它们相遇的空间处处相干，即在两束光相遇的全部空间内均能用观察屏接收到干涉图样，因此是非定域干涉。非定域干涉条纹的形状随S1、S2&与观察屏E的相对位置的不同而不同。当M1和M2&大体平行时，E会与S1、S2&的连线垂直，此时得到圆条纹，圆心在S1、S2&连线与屏的交点O处；当M1和M2&不平行时，S1与S2&不会在一条竖直线上，则E不再与S1、S2&的连线垂直。若E与S1、S2&的垂直平分线垂直，将得到直条纹，其它情况下则为椭圆或双曲线条纹。通常我们在测量时大都选取圆条纹的情况，下面就讨论这种非定域圆条纹的一些特性。
如图5.4-2所示，产生圆条纹时E垂直于S1、S2&连线，S1、S2&之间的距离应为2（因为光束（1）在M1和 M2&所形成的薄膜内行进了两次），此时，由S1、S2&发出并在屏上任一点A相遇的两光束的光程差Δ为
由于观察的是光轴附近的条纹（即 角很小的范围），并且L&&d，这种情况下，经过数学运算，可得到光程差的近似值为
&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&
由于点光源发出的光是球形对称的，所以满足上述条件的，具有相同光程差的点的轨迹是以O为圆心的一系列圆形条纹。当
（k = 0，1，2，
…）&&&&&&&&&&&&&&&&&
时，形成明条纹；当
（k = 0，1，2，
…）&&&&&&&&&&&&&&&&&
时，形成暗条纹，k为干涉级。所以，在满足L&&d的地方观察到的点光源非定域干涉图样是一组明暗相间的同心圆环。由式（5.4-1）、（5.4-2）、（5.4-3）可知：
a．当 =0时，Δ =为最大，这说明对于非定域干涉而言，圆心点所对应的干涉级最高，越往外干涉级别越低。当移动M1使d增加时，Δ变大，干涉级增多，可看到干涉级越来越高的圆环一个个从中心“涌出”而后往外扩张，此时对特定的某级条纹（Δ一定）而言，d增加时， 变小，
增大，即此时可以看到这级条纹从中心往两边扩展；若d减小时，则圆环会一个个向中心缩进，最后“淹没”在中心处。在中心处，每“涌出”或“淹没”一个暗（或明）环，相当于Δ=改变了一个波长 。设M1移动了
距离，在中心相应“涌出”或“淹没”的暗（或阴）圆环数为N，则 =，即
&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&&
从仪器上读出 ，并数出相应的N，即可测出光波的波长。
b．当d增大时，光程差Δ每改变一个波长 ，所需的
角的变化值减小，即两亮环（或两暗环）之间的间隔变小，条纹变得细而密；反之，d减小时，条纹变得粗而疏。
（2）面光源的定域干涉
图5.4-3& 等倾干涉原理图
通常光源都不是一点而是有一定大小的发光平面，称为面光源（也叫扩展光源）。光源中不同的发光点发出的光束虽然互不相干，但每一个点光源所发出的光束，经过迈克耳孙干涉仪后都可以产生自己的干涉图样，无数点光源产生的干涉图样的叠加结果，使得在干涉场中只有某个曲面上条纹的可见度最大，我们只能在这个面附近观察到干涉条纹，这种形式的条纹就是定域条纹。
a．面光源的等倾干涉
等倾干涉是在M1、M2&严格平行的情况下发生的。如图5.4-3所示，当M1、M2&平行时，入射角为 的光经 M1、M2&反射成为光束（1）和（2），它们互相平行，在无穷远处相遇并干涉，经计算，其光程差为
可见， M1、M2&平行放置且d一定时，光程差只决定于入射角
。凡不同点光源发出的入射角相同的光经反射后都相互平行，这些反射光在无穷远处相遇，有相同的光程差，就会形成同一级干涉条纹，故这些倾斜度不同的光经
M1、M2&反射后所形成的干涉图样是一些明暗相间的同心圆环。这种同一级干涉条纹是在d相同的条件下、由入射角
相同的光相干涉而产生的现象，称为等倾干涉。等倾干涉条纹的明暗情况由光程差决定，即
= &&&&&&&&
（k = 0，1，2，
（k = 0，1，2，
式中 称为干涉级。这种干涉图样同点光源的非定域圆形干涉图样相类似，即干涉级以圆心为最高，当d增加时，条纹从中心“涌出”，且变细变密；当d减小时，条纹向中心“淹没”，且变粗变疏。
与点光源非定域干涉不同的是，面光源的等倾干涉条纹只呈现在会聚平行光的透镜的焦平面上，不用透镜时则应在无限远处，所以说等倾干涉条纹定域于无限远处。
实验中观察等倾干涉条纹时，由于激光光束太窄，不能在光屏上呈现完整的干涉条纹，为此光源前插入一块毛玻璃，把激光光源转化为扩展光源。
b．面光源的等厚干涉
当M1、M2&不再平行而是有微小夹角 、且M1和M2&之间形成的楔形空气层较薄时，会形成等厚干涉条纹。
图5.4-4& 等厚干涉原理图
如图5.4-4所示，面光源S发出的光经M1、M2&依次反射后在镜面附近相交，产生干涉条纹，将观察系统（眼睛或透镜）调焦于
镜附近，可以观察到干涉条纹。也就是说此时干涉条纹定域于M1镜表面不远处。当夹角 很小时，光束（1）、（2）的光程差仍可近似地用Δ=表示，d为B处空气层厚度， 为入射角。如果入射角 很小，光束近于垂直入射时，cos =1- 2/2 ，故
在 M1、M2&相交处， =0，光程差为0
，出现中央直条纹，由于G1镀层情况不同，交线处可能是亮纹，也可能是暗纹；而在两镜面交线附近，
要小，故可忽略，则Δ的变化主要取决于厚度d的变化。所以，在楔形空气层上厚度相同的地方，光程差也相同，将出现一组平行于两镜面交线的直线，这就是等厚干涉条纹；当厚度d变大时， 2可以与 比较，此时Δ既决定于d又与 有关，这时得到的干涉条纹将随角
的增大逐渐发生弯曲，凸向两镜交线，此时已不再是等厚干涉条纹。
观察等厚干涉条纹时，光源仍采用扩展光源，使反射后能有各方向的光，便于观察。当
M1、M2&距离非常接近时（即所夹空气层很薄），用白光作光源，也能看到干涉条纹，此时条纹是
彩色的，但由于白光的相干长度较小，所以条纹只出现在
M1、M2&的交线附近。
图5.4-5是迈克耳孙干涉仪在不同情况下产生的各种干涉图样。
【实验仪器】
BM-200型迈克耳孙干涉仪，He-Ne激光器，WSM-100型迈克耳孙干涉仪，短焦距凸透镜，毛玻璃，日光灯。
【实验内容】
1．利用点光源非定域干涉条纹测定He-Ne激光波长
（1）利用仪器底部水平调节螺丝，调节干涉仪水平。（实验室已调节好）
（2）分别调节 M1和M2镜背面的三个调节螺丝，使其松紧适度，并使M2的两个微调拉簧螺丝处于中央位置，即弹簧不要过松或过紧，然后点亮He-Ne激光器。
（3）调节激光器方位，使光束大致垂直导轨射向G1，分别调节M1和M2后面的三个螺丝，使得M1和M2反射回来的两排光点像中的最亮点重合。
（4）放上短焦距的凸透镜，使光束在透镜的后焦点上会聚为点光源。调整透镜的位置，使扩束后的激光束投射到G1的正中央，然后在M1前方的光屏上即可看到点光源的非定域干涉条纹。调节M2的两个相互垂直的微调拉簧螺丝，使条纹圆心处于视场中心。
（5）将离合把手放在下限位置，缓慢转动粗调手柄，观察并记录条纹的“涌出”、“淹没”及疏密变化和d的关系。
（6）转动粗调手柄，使M1、M2&间距足够小，以致屏幕上只有4~6个完整的暗圆环条纹，再进一步调节M2的微调拉簧螺丝，使圆环中心处于视场中心。然后把离合把手放在上限位置，转动微动手轮，可观察到干涉条纹一条条地缓慢“涌出”或“淹没”。这时为避免空程差，切记微动手轮的旋转方向（顺时针或逆时针）必须与粗调手柄原来的转动方向保持一致，否则条纹会出现停滞不动的情况，产生空程差。
（7）此时记下M1
的初始位置的读数d0(读数的方法参考附录)，然后缓慢转动微动手轮（始终保持一个方向），仔细数出暗条纹变化数目，每数20条，记一次M1的位置，依次记录d0 、d1 、d2 …d11共12个数。
2．面光源等倾干涉条纹的调节
（1）在步骤1的基础上，调节M1的位置，使视场中只有2~3个左右暗环（即让d足够小），利用M2微调拉簧螺丝将圆环中心调到视场中心，使 M1、M2&严格平行。
（2）将毛玻璃放在透镜与G1之间，得到扩展光源，然后用眼睛作接收器，向无穷远处看去即可观察到干涉条纹。
（3）上下移动眼睛，观察圆形条纹中心随眼睛作同步移动时是否存在“涌出”或“淹没”现象，若有，则调节M2的竖直微调拉簧螺丝使这种现象尽量消失。然后左右移动眼睛，若条纹中心随眼睛左右移动也有“涌出”或“淹没”现象，则应调节M2的水平微调拉簧螺丝。这样反复调节两个拉簧螺丝，直到上下左右移动眼睛时，条纹达到稳定，其中心不再有“涌出”或“淹没”现象，此时就得到了He-Ne激光面光源严格的等倾干涉条纹。
3．利用白光等厚干涉条纹寻找M2成像位置
（1）为观察到白光的足够清晰的等厚干涉条纹，应使
M1、M2&间距和夹角都足够小。在步骤1的基础上，在视场中只有3个或4个暗圆环条纹时，调节M2微调拉簧螺丝，使圆环中心偏离视场中心，向边缘移动一些，则
M1、M2&间就形成一个很小的夹角。
（2）移动M1，使视场中条纹变疏变粗（即d变小），并由弯逐渐变直。
（3）在条纹要变直还未变直时，挡住激光光源，将日光灯放上，眼睛对准M1看去，视场中有条纹。
（4）继续向原方向移动M1，最好用粗调手柄，但动作尽量缓慢匀速，避免零级条纹附近极少的几条最亮的彩色干涉条纹迅速闪过视场而未被看到。当调节到M1、M2&重合时，则立即看到几条最明亮的彩色干涉条纹，中央处即为白光的零级条纹（由于G1后表面镀层的不同，有的仪器看到零级为白色亮纹，有的则为暗纹）。如果在条纹已变直时用微动手轮代替粗调手柄调节，则明亮的彩色干涉条纹虽然不会迅速闪过，但所需调整时间相对较长。
【数据处理】
1．列表记录原始数据。
2．用逐差法处理数据 d0 、d1 、d2 …d11，得到每变化120条暗纹时M1镜移动距离的算术平均值 ，然后代入公式（5.4-4），求出He-Ne激光波长。
3．将逐差后的6个 作为直接测量量计算它的合成不确定度（计算时
仪取最小分度值的一半）。
4．若N=20次条纹变化的最大判断误差为0.5条，计算由此引入的不确定度。
测量值的不确定度，写出最后结果表达式（ =0.683）。
6．求出所测波长与实际He-Ne激光波长（ =632.8nm）的百分偏差。
【注意事项】
1．光学仪器的表面严禁用手或其它物体碰触。
2．实验的光源用到光纤，切记不可弯折。
3．不要让激光束直接射向眼中，否则会损伤眼睛。
4．激光器的电流宜在5mA左右，调得过大会损坏激光器内部电路。
5．当离合把手位于上限位置时，切不可转动粗调手柄，以免将仪器机械部分损坏。
6．调整各个螺丝时，不要调得过紧，否则镜面会变形，条纹也变形。实验后应把镜面螺丝放松。
7．本实验仪器系精密光学仪器，实验时要防止振动。
8．M1镜不要移到臂轴两端，以预防手柄松动。
【预习思考题】
1．迈克耳孙干涉仪是利用什么方法产生两束相干光的？
答：迈克尔孙干涉仪是利用分振幅法产生两束相干光的。
2．迈克耳孙干涉仪的等倾干涉和等厚干涉分别在什么条件下产生的？条纹形状如何？随M1、M2&的间距d如何变化？
答：（1）等倾干涉条纹的产生通常需要面光源，且M1、M2’应严格平行；等厚干涉条纹的形成则需要M1、M2’不再平行，而是有微小夹角，且二者之间所加的空气膜较薄。
（2）等倾干涉为圆条纹，等厚干涉为直条纹。
（3）d越大，条纹越细越密；d 越小，条纹就越粗越疏。
3．什么样条件下，白光也会产生等厚干涉条纹？当白光等厚干涉条纹的中心被调到视场中央时，M1、M2&两镜子的位置成什么关系？
答：白光由于是复色光，相干长度较小，所以只有M1、M2’距离非常接近时，才会有彩色的干涉条纹，且出现在两镜交线附近。
当白光等厚干涉条纹的中心被调到视场中央时，说明M1、M2’已相交。
【分析讨论题】
1．用迈克耳孙干涉仪观察到的等倾干涉条纹与牛顿环的干涉条纹有何不同？
答：二者虽然都是圆条纹，但牛顿环属于等厚干涉的结果，并且等倾干涉条纹中心级次高，而牛顿环则是边缘的干涉级次高，所以当增大（或减小）空气层厚度时，等倾干涉条纹会向外涌出（或向中心缩进），而牛顿环则会向中心缩进（或向外涌出）
2．想想如何在迈克耳孙干涉仪上利用白光的等厚干涉条纹测定透明物体的折射率？
答：首先将仪器调整到M1、M2’相交，即视场中央能看到白光的零级干涉条纹，然后根据刚才镜子的移动方向选择将透明物体放在哪条光路中（主要是为了避免空程差），继续向原方向移动M1镜，直到再次看到白光的零级条纹出现在刚才所在的位置时，记下M1移动的距离所对应的圆环变化数N，根据
，即可求出n。
图5.4-6 &迈克耳孙干涉仪
BM-200型迈克耳孙干涉仪的结构如图5.4-6所示。此光学系统中，M2 、G1 、G2都安装在固定位置上，不能移动，而M1安装在精磨过的导轨上，经丝杆带动可沿导轨移动，M1的移动可改变两束光的光程差，从而导致了干涉条纹的变化。反射镜M1和M2的镜架背面各有三个调节螺丝（1），用以调节镜的倾度。在安装M2的悬梁上，还装有两个弹簧，分别由两个相互垂直的螺丝拉着，调节这两个拉簧螺丝（2、3）可更细微地改变M2的倾度，从而使M1、M2的位置更严格地达到实验所需的方位。在M1镜粗调手柄（5）旁边，有一个离合把手（6），是用以控制粗调手柄（5）和微动手轮（4）的：当离合把手位于下限位置时，可转动粗调手柄，使M1快速移动，为粗调；当离合把手位于上限位置时，粗调手柄被锁住，可转动微动手轮，使M1镜作微小移动，为细调。
仪器上有三个读数尺，可供读出M1所处位置。主尺附在导轨侧面，其最小分度为1mm，可精确读出毫米整数；通过仪器前方顶端的读数窗内的刻度盘，又可精确读到0.01mm（此读数盘是一百等分的，每转动一分度表示M1移动了0.01mm）；在微动手轮上，也附有百分度的刻度，当其转动1分度时，表示M1移动了10-4mm，在此分度中再估读一位，因此最后结果可读到10-5mm。
本实验室除选用BM-200型迈克耳孙干涉仪外，还使用WSM-100型迈克耳孙干涉仪。两种干涉仪基本结构相同，只是WSM-100型上没有离合把手，可直接操作粗调手柄和微动手轮。
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以上网友发言只代表其个人观点，不代表新浪网的观点或立场。简介/迈克耳孙干涉仪
利用干涉条纹精确测量长度或长度改变的仪器。它是在1881年设计成功的。和他的合作者应用此种干涉仪不仅进行了测以太风的著名实验，而且还用它研究光谱的精细结构，并第一次以光的波长为基准对标准米尺进行了测定。后人又根据此种干涉仪的基本原理研制出各种具有实用价值的干涉仪。所以说，迈克干涉仪在近代物理和近代计量技术的发展上起过并还在起着重要的作用。&迈克耳孙干涉仪的结构如图1所示。D和C是两块平行放置的平行平面玻璃板，它们的折射率和厚度都完全相同。D 的背面镀有半反射膜，称作分光板。C称补偿板。M1和M2是两块平面反射镜,它们装在与D成45°角的彼此互相垂直的两臂上。M2 固定不动，M1可沿臂轴方向前后平移。 迈克耳孙干涉仪　　由扩展光源发出的光，经分光板分成两部分，它们分别近于垂直地入射在平面反射镜M1和M2上。经M1反射的光回到分光板后一部分透过分光板沿E的方向传播,而经 M2反射的光回到分光板后则是一部分被反射在E方向。由于两者是相干的,在E处可用肉眼观察到或用照相物镜拍摄到相干条纹。 从光学上看，光自M1和M2上的反射就相当于自距离为d的M1和上的反射(图1)，其中是平面镜M2为分光板所成的虚像。因此,迈克耳孙干涉仪所生的干涉与厚度为 d的、没有多次反射的空气平行平面板所生的干涉完全一样。 显然,若光在平面反射镜M1或M2上的入射角用i表示，则两部分光的位相差为 式中 λ为光的波长，φ为光在半反射膜上的内、外反射时所引起的位相变化之差。φ的数值与半反射膜特性有关。 迈克耳孙干涉仪　　当M2与M1严格垂直，即与M1严格平行时，所得干涉为。干涉条纹为位于无限远或透镜的焦平面上明暗相间的同心圆环（图2）。第k级亮条纹是由满足下式的入射光的反射造成的 式中k为整数，称作干涉亮条纹的级次。可见，当d一定时,中心处干涉环的级次量高。愈向边缘，级次愈低,而当i不变，即只观察视场中的某一固定点时,此处干涉环的级次随d的增大而增高，而且d每增大时，有一个干涉环移过此点向外扩展。因此在d不断增大时,可观察到干涉条纹不断从中心冒出并移向边缘，而且视场中的条纹变得密集。反之，当d减小时,条纹则移向中心并在中心消失，视场中的条纹变得稀疏。当d=0时,则观察到一均匀的视场，其亮度决定于φ的数值。 当M2与M1不完全垂直时，M2与M1构成一楔形空气层。若d足够小，则近似地得,这时干涉条纹定位在空气层上,其形状为明暗相间的直条纹（图3）。干涉条纹随d的变化如图4所示，其中两边d较大，中间为零。 迈克耳孙干涉仪&迈克耳孙干涉仪　　经M1反射的光三次穿过分光板，而经M2反射的光只通过分光板一次。补偿板就是为消除这种不对称性而设置的。在干涉仪用单时，补偿板并非必要，分光板所增加的光程可以用空气中的光程补偿。但在用多色光作光源时，因为玻璃和空气的色散不同，补偿板则不可缺少。 欲要观察白光的干涉条纹，两相干光的光程差要非常小，亦即M1和M2要非常接近，此时看到的是彩色条纹。如果将M2稍作倾斜,使和M1相交,则得以交线处(d=0)的干涉条纹为中心的对称彩色直条纹，中央条纹不带彩色，其亮度视半反射膜的情况而变，常为暗条纹（见）。
配置/迈克耳孙干涉仪
在一台标准的迈克耳孙干涉仪中从光源到光检测器之间存在有两条光路：一束光被光学分束器（例如一面半透半反镜）反射后入射到上方的平面镜后反射回分束器，之后透射过分束器被光检测器接收；另一束光透射过分束器后入射到右侧的平面镜，之后反射回分束器后再次被反射到光检测器上。注意到两束光在干涉过程中穿过分束器的次数是不同的，从右侧平面镜反射的那束光只穿过一次分束器，而从上方平面镜反射的那束光要经过三次，这会导致两者光程差的变化。对于单色光的干涉而言这无所谓，因为这种差异可以通过调节干涉臂长度来补偿；但对于复色光而言由于在介质中不同色光存在色散，这往往需要在右侧平面镜的路径上加一块和分束器同样材料和厚度的补偿板，从而能够消除由这个因素导致的光程差。
在干涉过程中，如果两束光的光程差是光波长的整数倍（0，1，2……），在光检测器上得到的是相长的干涉信号；如果光程差是半波长的奇数倍（0.5，1.5，2.5……），在光检测器上得到的是相消的干涉信号。当两面平面镜严格垂直时为等倾干涉，其干涉光可以在屏幕上接收为圆环形的等倾条纹；而当两面平面镜不严格垂直时是，可以得到以等厚交线为中心对称的直等厚条纹。在光波的干涉中能量被重新分布，位置的光能量被转移到相长干涉的位置，而总能量总保持守恒。
应用/迈克耳孙干涉仪
19世纪末人们通过使用气体放电管、滤色镜、狭缝或针孔成功得到了迈克耳孙干涉仪的干涉条纹，而在一个版本的迈克耳孙-莫雷实验中采用的光源是星光。星光不具有，但由于其从同一个点光源发出而具有足够好的性，从而可以作为迈克耳孙干涉仪的有效光源。一架光学台上的迈克耳孙干涉仪&迈克耳孙干涉仪的最著名应用即是它在迈克耳孙-莫雷实验中对以太风观测中所得到的零结果，这朵十九世纪末经典物理学天空中的乌云为狭义相对论的基本假设提供了实验依据。除此之外，由于激光干涉仪能够非常精确地测量干涉中的光程差，在当今的引力波探测中迈克耳孙干涉仪以及其他种类的干涉仪都得到了相当广泛的应用。（）等诸多地面激光干涉引力波探测器的基本原理就是通过迈克耳孙干涉仪来测量由引力波引起的激光的光程变化，而在计划中的激光干涉空间天线（LISA）中，应用迈克耳孙干涉仪原理的基本构想也已经被提出。迈克耳孙干涉仪还被应用于寻找太阳系外行星的探测中，虽然在这种探测中马赫-曾特干涉仪的应用更加广泛。迈克耳孙干涉仪还在延迟干涉仪，即光学解调器（Optical&DPSK）的制造中有所应用，这种解调器可以在波分复用网络中将相位调制转换成振幅调制。
非线性迈克耳孙干涉仪/迈克耳孙干涉仪
在所谓非线性迈克耳孙干涉仪中，标准的迈克耳孙干涉仪的其中一条干涉臂上的平面镜被替换为一个Gires-Tournois干涉仪或Gires-Tournois标准具，从Gires-Tournois标准具出射的光场和另一条干涉臂上的反射光场发生干涉。由于Gires-Tournois标准具导致的相位变化和光波长有关，并且具有阶跃的响应，非线性迈克耳孙干涉仪有很多特殊的应用，例如光纤通信中的光学梳状滤波器。另外，迈克耳孙干涉仪的两条干涉臂上的平面镜都可以被替换为Gires-Tournois标准具，此时的非线性迈克耳孙干涉仪会产生更强的非线性效应，并可以用来制造反对称的光学梳状滤波器。
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在迈克尔干涉仪测波长的实验中为什么等清干涉条纹是同心圆?
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因为等倾干涉是入射光相对于入射平行介质的角度相同的时候,干涉条纹相同,如果是个点光源,发出的光线就是球面,那么围绕中心的任意一个圆圈上的入射光倾斜角度都是一样的,所以干涉情况也是一样的,所以明纹的,一圈都是明纹,暗纹的,一圈都是暗纹,这样才叫等倾干涉么!
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在迈克尔逊干涉仪的一支光路中,放入一片折射率为n的透明薄膜後,测出两束光的光程差的该变量为一个波长λ则薄膜的厚度是（ ）A.λ/2 B.λ/2n C.λ/n D.λ/2(n-1)
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D,介质片附加的光程为（n-1）d,光路一来一回,乘以2,2（n-1）d＝λ
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