一．用牛顿环测透镜曲率半径；1．如果将纳光灯换为白光光源,所看到的牛顿还将会；所看到的牛顿环中间仍是暗斑,但暗斑往外形成彩纹,；2为什么说读数显微镜测量的是牛顿环的直径,而不是；因为在测量时被放大牛顿环直径时,显微镜内的叉丝(；由于牛顿环上透镜是球面，下透镜是平面，所以靠近中；牛顿环明环半径r明=(2k?1)R入；2，暗环半径r暗=kR入；从左往右再从右往左
一．用牛顿环测透镜曲率半径
1．如果将纳光灯换为白光光源,所看到的牛顿还将会有什么特点?
所看到的牛顿环中间仍是暗斑,但暗斑往外形成彩纹,由于白光光源有不同波长的单色光组成,所以相干的光程差不同.
2为什么说读数显微镜测量的是牛顿环的直径,而不是牛顿环放大像的直径?
因为在测量时被放大牛顿环直径时,显微镜内的叉丝(即标尺)也放大,移动叉丝测量的直径为所得直径.
3.为何牛顿环不一样宽,而且随技术增加而减少?怎样可测准D?
由于牛顿环上透镜是球面，下透镜是平面，所以靠近中间位置空气膜比较薄，因此光程差小，所以中间条纹宽，而边缘处相反。
牛顿环明环半径r明 =(2k?1)R入
2，暗环半径r暗=kR入
从左往右再从右往左测直径D,多次测量取平均值
二．迈克尔逊干涉议测光波波长
怎么利用迈克尔逊干涉仪测量透明介质的折射率？
现就假如已知某透明介质的厚度，要测该透明介质的折射率，我们可以通过以下步骤来实现： ①以钠光为光源调出等倾干涉条纹。
②移动M2镜，使视场中心的视见度最小，记录M2镜的位置；在反射镜前平行地放置玻璃薄片，继续移动M2镜，使视场中心的视见度又为最小，再记录M2镜位置，连续测出6个视见度最小时M2镜位置。
③用逐差法求光程差Δ d的平均值，再除以该透明介质得厚度，就是折射率 等倾干涉：干涉条纹是一系列与不同倾角θ（出或入射角）相对应的明暗相间的同心圆环条纹
等厚干涉：干涉条纹是明暗相间的直条纹
1.原理：P96图形
调节M1向前或后平移λ/2距离时，可观察到干涉条纹平移过一条，所以，视场中移动的条纹数目ΔN与M1移动的距离有以下关系：Δd=ΔNλ/2,由移动数ΔN及M1移动距离Δd，可得λ=2Δd/ΔN.
2.怎样得到等厚干涉条纹？
仔细调节平面镜，使其稍许倾斜，转动螺旋，使弯曲条纹向圆心方向移动，可观察到陆续出现一些直条纹，即等厚干涉条纹。
三．光栅衍射光谱及光波波长的测定
1. 试分析光栅衍射光谱变化的特点和规律
当入射光线为平行单色光是，得到明暗相同的衍射条纹,明条纹很窄,相邻明条纹见的暗区间的暗区很宽,当入摄光为白光时,中央零放明纹们为白光.其两册则形成各种颜色条纹的
光谱,不同波长由短到长的次序自中央向外侧依次分开排列,形成由紫到红对称排列的彩色光带.
2. 实验中狭缝太宽或太窄时将会出现什么现象?为什么?
狭缝太宽最终也只会形成白光,由衍射形成条件,当光波波长比缝大得多才能明显衍射;由光栅公式(a+b)sinφ=kλ可知狭缝太窄则给人一种形成单色光的感觉,因为光强太弱,而没有射条纹.
四．偏振光分析
1.研究光的偏振物性有何意义?有哪些实际应用?
研究光的偏振性质可以把它用于各个领域,例如利用偏振光读出光盘记录的信息;利用偏振光放立体电影和做糖度计;利用偏振光分析物质内部产生的应力的光弹性学;利用偏振光的反射研究表面状态等.由于偏振光具有包括偏振方向在内的更多的信息,偏振光可作为高效信息的传输和测试手段,而用计算机进行控制处理,又能将复杂的偏振光通过计算机界面直观地显示出来
2.如果在互相正交的偏振片P1.P2中间插入一块λ/2片,使其光轴与起偏器P1的偏振化方向平行,那么,透过检偏器P2的光是亮的还是暗的?为什么?将检偏器P2转动90度后光是亮的还是暗的?为什么?
a 暗的，没有设变振的方向
b 暗的，相当于180度夹角，振动方向还是一样。
五．普朗克常量的测定
1.见图三(116),详细说明为何选择遏止电位时选B点而不选A点.
A是理想情况下的遏止电位，曲线为零处阳极光电流并未被遏止，此处电位不是遏止电位，B点是实际遏止电位，考虑了暗电流等非理想因素，所以选B
2.请叙述什么是光电效应?
光照射到金属表面时,有电子从金属表面逸出,这种现象称光电效应.
六．用分光计测三棱镜折射率
1.调节望远镜和旋转主轴垂直时为什么要采用”各半调节”方法?只调6望远镜和平面镜是早成像的偏移的两个因素，在不清楚其标准位置时采用“各半调节”方法，只调6或只调12均不能达到目的，因为只调其一会使像的偏移明显，望远镜和旋转轴垂直程度不好，
2.试总结如何能较迅速的将分光计调整好
只调载物台的调频螺钉，不调望远镜。
3.棱镜使某一波长的光谱处于最小偏向角位置时,其它谱线是否也处于最小偏向角位置?为什么?
不是,因为折射率不同,出射角不同
4.是否对有任意顶角的棱镜都可用测最小偏向角的方法来测它的材料的折射率?
不是，因为顶角过大会形成全反射，得不到最小的偏角。
七．居里点的测定
1.试用磁畴理论解释样品的磁化强度在温度达到居里点时突变的原因
达到居里点时分子热运动足以破坏相邻原子，分子间的交换耦合作用， 从而瓦解了磁畴内有规律的排列 ，致使磁畴的消失，使磁性变为顺磁性
2.测出的ξeff(B)-T曲线为什么与横坐标没有交点?
因为磁性意境基本转为顺磁性
3.实验过程中为什么要保持激励电压不变?
感应点压v=uU（u---磁导率，U----激励点压 ）为了验证磁导率变化导致感应电压变化，所以要保证U不变
八．洛仑磁力
1.讨论荷质比的测量值与理论值误差的主要来源
读数误差(从标尺上读电子束径圆两边的读数存在误差)
2.在荷质比的测量实验中,若固定励磁电流I,增大加速极电压Va,观察到的电子束径迹圆的半径r是增大还是减小的?为什么?r与Va成什么关系?
固定励磁电流I，增大加速极电压Va,r增大，e/m=2.47X10r2I2速度v变大（1/2mv=eVa
）,R 增大（R =mv/qB
），r与成正比
3.在荷质比的测量实验中,若固定加速极电压Va,增大不同的励磁电流I,观察到电子束径迹圆的半径r是增大还是见小的?为什么?r与I成什么关系?
固定Va，增大I,半径r减少，e/m=2.47X10r2I2,e,m为常量,当V为定值,I增大则r必减小,r与I成正比，R
,1/2mV2=eVa
九．霍尔效应
1.本实验时采用什么方法消除(或减小)各种副效应的?
对于V可以通过改变I的方向予与消除;由热电效应和热磁效应所引起的各种附效应,可以通过改变I和磁场B的方向加以消除.对称测量法,改变电流I和磁场B的方向
2.如何由测量出的电导率σ,求载流子的漂移速度
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练习册 第7章《光的衍射》答案
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光栅衍射实验报告
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3秒自动关闭窗口光栅衍射时为什么狭缝越多条纹越窄越亮 希望解释的清楚一些
光栅衍射时为什么狭缝越多条纹越窄越亮 希望解释的清楚一些
衍射光栅 衍射光栅 (diffraction grating) 一种由密集、等间距平行刻线构成的光学器件.分反射和透射两大类.它利用多缝衍射和干涉作用,将射到光栅上的光束按波长的不同进行色散,再经成像镜聚焦而形成光谱.天文仪器中应用较多的是反射光栅,它的基底是低膨胀系数的玻璃或熔石英,上面镀铝,然后把平行线刻在铝膜上.图为高倍率放大的光栅刻槽面形状,光栅色散可用方程m =C (sini +sin )描述,式中i 为入射角,取正值,为衍射角.当衍射光与入射光在光栅法线同一侧为正,反之为负；C 为光栅常数,为一个整数.当入射角i 给定时,对于满足光栅方程的每个m 值,都有相应的级光谱,每个波长的光能量分散在诸光谱级中.现代刻制光栅的技术,能使所有刻卟劢孛婢哂邢嗤?末p严格规定的形状和尺寸.选择适当入射角,可使所需的波长及其邻近波段的绝大部分(达70％)的光能量集中到预定的光谱级中.这种集中光能量的性质称为“闪耀”.起衍射作用的刻线槽面与光栅面的夹角β,称为闪耀角.具有这种性质的光栅称为闪耀光栅或定向光栅.另一方面,满足=……的不同光谱级次的谱线,在焦面上重迭.同所需谱线重迭的其他谱线,一般用有色玻璃隔去.光栅角色散,理论分辨本领R =λ /δλ =mN .此处δλ 为可分辨的最小光谱单元宽度,N 为刻线总数.衍射光栅的精度要求极高,很难制造,但其性能稳定,分辨率高,角色散高而且随波长的变化小,所以在各种光谱仪器中得到广泛应用.天文光学仪器应用的光栅主要有：平面反射光栅：刻线密度一般每毫米300～1,500线,最常用的是每毫米600线,光谱级m ≤5.折轴恒星摄谱仪要求尽可能高的聚光能力,光栅面积愈大愈好,在低光谱级次工作.而太阳摄谱仪要求高色散和高分辨率,使用较高的光谱级次.目前使用有效的光栅刻线面的宽度在200～300毫米,最大可达600毫米.中阶梯光栅：是刻线密度较低的平面反射光栅,最常用的刻线密度是每毫米79线,具有较好的定向性能,闪耀角通常取为63°26′,工作于高光谱级次(m ≈40).利用色散方向与它垂直的平面光栅分开重迭级次,可以得到二维结构的光谱图,应用到像管摄谱仪十分有利.由于中阶梯光栅的角色散是平面光栅的二倍或更多,因此使用它的摄谱仪结构紧凑.透射光栅：用作物端光栅.如将透射光栅刻制在棱镜斜面上,即成非物端光栅,多用于大望远镜.相关公式：d•sinθ= n•λ其中d为为两狭缝之间的间距,θ为衍射角度,n为光栅级数,λ为波长.
与《光栅衍射时为什么狭缝越多条纹越窄越亮 希望解释的清楚一些》相关的作业问题
太宽,相干性下降,条纹对比度下降,条纹模糊不清!太窄,入射光强减弱,条纹亮度下降,条纹暗淡不清!
太宽你看到的不是一条光线,是一片,不好判定位置.太窄了光线不强,没法分辨.
对的.光栅衍射是利用光的多狭缝衍射效应进行色散的光栅元件,它能使光波衍射而产生大量光束,利用这些光束的干涉形成光谱.
根据角宽度公式,Δθ=λ/b.（其中Δθ为亮条纹的角宽度,λ为波长,b为缝宽）.当λ愈大或b愈小时,衍射现象就愈显著,反之,当b增大时,Δθ变小,条纹变窄,衍射图像变得模糊,当b>>λ时,即狭缝的宽度比波长大得多时,衍射现象可以忽略不计,光可以看做是沿直线传播的.
干涉的本质是许多衍射条纹的叠加,因为只有当狭缝很窄时,才有衍射条纹,所以狭缝很窄时才可以得到清晰的干涉条纹 再问： 那为什么只有当狭缝很窄时，才有衍射条纹呢？ 再答： 因为逢大时，光沿直线传播，狭缝很窄时，把光看成波来处理
狭缝越宽,所包括的波长范围也愈宽但单色光纯度较差对单色光纯度来说,狭缝是愈窄愈好,但光的强度也就越弱,因此狭缝不能无限制地小,狭缝的最小宽度取决于检测器能准确地进行测量的最小光能量.目前达到的最小宽度为0.1nm
尽量小,以便可以达到衍射干涉的最低要求!
平行光管的调节,前提是必须在望远镜调节好以后才能调节平行光管.只有通过望远镜看清狭缝以后才能调节狭缝的宽度及平行光管的光轴.下面是望远镜调节清晰的步骤：将双面反射镜放在载物台上；然后用手指捏住目镜细手轮,前后拉动目镜,使分划板的位置相对物镜改变；同时转动游标盘,使反射镜转动.当经反射镜反射的十字象成在分划板时,拉动使分
太窄导致通过狭缝的光少光谱线不够明亮不利于观察.太宽使光谱线中每条谱线的宽度变大,给精确地读取谱线位置带来不便还可能导致相邻近两条谱线有重叠区域而不便区分各谱线
1.彩虹是光的散射加反射,光折射过小水珠,就像白光通过三棱镜一样,散射,然后反射入人眼,所以彩虹总是在太阳的另一边2.激光单狭缝的绕射条纹是光的衍射,高中会学的,是光的波动性.（光具有波粒二象性,光电效应是体现其粒子性的一个例子,这个就不展开说了）（衍射是波绕过长度与自己波长差不多的障碍物继续传播的现象）3.肥皂泡的彩
因为衍射现象越明显,其他情况不变的话,缝隙宽度就窄.窄了透过的光就少,所以亮度差.*衍射现象明显不等于看得更清楚,前者是现象的明显程度,后者是视觉上的.还有不懂的追问我,
计算光栅缺级的时候,d始终是光栅常数,始终是两个狭缝之间的距离,也就是连个狭缝中心之间间隔的距离.具体你看情况算吧. 再问： 如果双缝缝宽=10，缝间距=6，那此双缝看成光栅衍射时的d=10还是=1/2（10+6）？ 再答： d是光栅常数，应该是缝间距，应该是6。缝宽是a是10。
狭缝衍射出来的是竖条纹,间距不等,光强不等.圆孔衍射出来的是同心圆环,间距不等,光强不等.为什么,因为用吉尔霍夫衍射积分,对狭缝积分,算出来是不等距竖条纹.对圆孔积分,出来是贝塞尔函数,是同心圆环!
不能,宽的狭缝可视为若干不相干狭缝的叠加,各狭缝产生的条纹位置不同,叠加后被平均掉了这时光源空间相干性问题
0引言Grover和H.M.Van Driel首先提出无狭缝一步彩虹全息,在曝光过程中将物体沿垂直光轴方向移动,使得成像透镜后焦面上的光场成为物体频谱与sinc函数的乘积,sinc函数的中央亮条纹作为合成狭缝起了代替真实狭缝的作用[1].该方法对于二维透明物体是有效的,这种一步彩虹全息方法由于没有真实缝的存在所以也不产
根据夫琅禾费衍射理论,当一束波长为λ的平行光垂直投射到光栅平面时,光波将在每个狭缝处发生衍射,经过所有狭缝衍射的光波又彼此发生干涉,这种由衍射光形成的干涉条纹是定域于无穷远处的.若在光栅后面放置一个汇聚透镜,则在各个方向上的衍射光经过汇聚透镜后都汇聚在它的焦平面上,得到的衍射光的干涉条纹根据光栅衍射理论,衍射光谱中明条
会啊!光经过每个单缝衍射后,在屏上叠加形成干涉.而光栅是N个狭缝（光栅主要有两个参数,一个是狭缝个数,另一个是狭缝间距）.
当将水银计取出时,小狭缝受冷收缩,液柱便无法回到液泡内,更方便读数.
波长越长中央条纹越宽,成正比.中央衍射条纹角半宽度Δθ=λ/a